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lo por dos secciones normales, que serán dos elementos de dos 
superficies equipotenciales. 
Consideremos un espacio cerrado por la superficie del tubo 
(que estará compuesto de lineas de fuerza) y por las secciones 
normales A, A'. A esta superficie podremos aplicarle el teore- 
ma general; y suponiendo, primero : que en el interior no hay 
ninguna masa eléctrica, tendremos: 
flujo de la cara A -F- flujo de la superficie lateral -h flujo de la 
cara A' = 0. 
Si admitimos (hipotéticamente) que la fuerza eléctrica F 
tiene la dirección que marca la figura, como la normal n exte- 
rior á la cara A va en sentido contrario de F, resultará: 
flujo sobre A = — FA (representando A el área). 
Sobre cada punto de la superficie lateral la fuerza eléc- 
trica F" es tangente á la línea de fuerza aa , por lo tanto á la 
superficie del tubo, y, por consiguiente, su componente normal 
será nula, de donde se duduce: 
flujo de fuerza de la superficie lateral = 0. 
Por último, en la cara A' la dirección y el sentido de F' 
son los mismos que los de la normal exterior rí . Así pues: 
flujo de la cara A' = + FA'. 
Kesultará sustituyendo : 
— FA -f-F'A' = 0; 
ó bien FA = F'A\ 
En primer lugar esto prueba que la hipótesis relativa á las 
direcciones de F y F r es la única posible; porque de otro modo, 
ó si tuviesen direcciones opuestas una á otra, resultaría 
— FA = F'A': 
lo cual sería absurdo, porque A y A', que son dos áreas, repre- 
sentan cantidades esencialmente positivas, y además consi- 
deramos á F y F' como cantidades positivas también. 
Por lo tanto, la ecuación FA = F r A', que se aplica á dos 
secciones cualesquiera, demuestra: que á lo largo de un tubo de 
fuerza el flujo de fuerza eléctrica es constante, Ínterin no encuen- 
tra una masa eléctrica. 
