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queña ab. Veamos cuál es la fuerza eléctrica de todo el sistema : 
es decir, no sólo del cuerpo M sino de todos los que constitu- 
yen sistema con él y de resultas de cuyo equilibrio aparece la 
capa ab de electricidad. 
Por el contorno de ab hagamos pasar un cilindro, que cor- 
taremos por dos secciones rectas AB, A'B': la primera en el 
espacio exterior, la segunda en el interior del cuerpo M. 
Establecido esto, determinemos el flujo de fuerza en AB, 
A'B'. 
El flujo sobre las caras AA', BB' es nulo, porque las fuer- 
zas eléctricas son normales á la superficie ab; y sus componen- 
tes, normales á dichas caras AA', BB\ son por lo tanto nulas. 
El flujo en la cara A'B' es nulo igualmente; porque, dado 
el equilibrio, la fuerza eléctrica es nula en el interior de M. 
El flujo sobre AB será F x área AB; representando por F 
la fuerza eléctrica que buscamos. 
Por otra parte el volumen AB A'B' comprende la masa 
eléctrica ab. 
De suerte que, llamando a- al área ab, y p á la densidad 
del fluido eléctrico en ab, es decir, á la cantidad de electricidad 
por unidad de superficie, tendremos 
F <j— 47ro-p ó bien F = 47ip. 
Esta fórmula es importantísima y da la fuerza eléctrica en 
los puntos exteriores del cuerpo M, inmediatamente próximos 
á la superficie que lo limita. 
Pero no se crea que es tan fácil determinarla en cada caso 
particular; porque al fin F depende de p, y, dado un sistema, no 
es fácil, y casi siempre es dificilísimo, averiguar qué cantidad 
de fluido eléctrico aparecerá en los conductores y cómo se dis- 
tribuirá sobre sus superficies. De suerte que con toda su im- 
portancia la fórmula no hace más que sustituir una incógnita 
por otra: F por p. 
Eso sí, conocida p, dicha fórmula da no sólo la fuerza eléc- 
trica en la proximidad de M, sino en cualquier punto del es- 
pacio, suponiendo que se determinen previamente las super- 
ficies equipotenciales y los tubos de fuerza. 
Por ejemplo, si se quiere conocer la fuerza eléctrica en b, 
