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Consideremos una extensión infinitamente pequeña AB 
A'B' de dicha capa, y dividamos AB A'B' en capas infinita- 
mente estrechas: sea ab una de estas. 
La presión total sobre A'B' = dB será la suma de las pre- 
siones que ejercen todas las capas infinitesimales ab de ABA B\ 
Llamando p la densidad (no la densidad superficial, sino la 
masa por unidad de volumen) de un punto cualquiera de ab, 
que supondremos que es la misma para toda la capa en la ex- 
tensión infinitamente pequeña que ocupa, y recordando que en 
dY 
cualquier punto la fuerza eléctrica es 
dn 
, siendo Y la po- 
tencial y dn el espesor de ab; tendremos que la fuerza que em- 
puja hacia el exterior á toda la masa ab, masa cuyo valor es 
pdSdw, será 
, a , dY 
pdbdn X . 
La fuerza total F lf ó sea la presión sobre d$, será la inte- 
gral de la expresión anterior para todo el espesor A A' = e. Así 
pues: 
dY ' 
dn ; 
ne 
F i — / pdScfoiX — 
ó bien: 
F 
dS 
■== presión por unidad de superficie =p= px — 
dV 
dn 
dn. 
La fórmula general de Poisson, 
d 2 Y d? Y d? Y 
dx ¿ dy 2 dz 2 ^ 
aplicada á cualquier punto de la masa AA' BB', se simplifica 
dY 
notablemente. En efecto, recordando que las componentes 
y son nulas (tomando los ejes de las x, y en un plano pa- 
ralelo á AB), puesto que la fuerza eléctrica es normal á AB, y 
suponiendo además el eje de las z en la dirección del espesor n; 
se convierte dicha fórmula en 
d* Y 
dn 2 
- - 47Tp; 
