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guiendo la marcha, que siguen, por ejemplo, Mrs. Mascart y 
Joubert en su excelente obra, fácil sería deducir ambas expre- 
siones por un método directo. 
Por ejemplo, podemos determinar con facilidad suma el va- 
lor de la fuerza eléctrica en a , [fig. 29) punto infinitamente 
Fig. 29. 
próximo á la superficie A' A BB f de un cuerpo conductor M en 
equilibrio eléctrico. 
Consideremos, en efecto, el elemento AB, y tomemos dos 
puntos aya', el primero exterior é interior el segundo, á una 
distancia de AB infinitamente pequeña de orden superior, sien- 
do AB de primer orden, por ejemplo. 
La fuerza eléctrica en a se compondrá de dos fuerzas: 
Primero. La acción sobre el punto a del elemento AB, 
que llamaremos C. 
Segundo. La acción del resto de la superficie A A' M B'B, 
que llamaremos D. 
Pero la fuerza eléctrica en a es nula, porque es un punto 
interior y así lo exigen las leyes de equilibrio: luego C — — D. 
La fuerza eléctrica en a se compondrá asimismo de dos 
partes: 
Primero, La acción de AB sobre a, que por razón de sime- 
tría será igual y contraria á C: de suerte que C' — — C. 
Segundo. De la acción del resto de superficie A A' M B'B, 
que será la misma que antes, es decir D, puesto que la distan- 
cia aa es un infinitamente pequeño de orden superior, y aquí 
no cabe aplicar la ley de simetría á que hemos acudido antes. 
