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á calcular dicha fuerza eléctrica en cualquier punto del espa- 
cio, que no diste de A, A' una cantidad comparable por su pe- 
queñez con AA'. Por lo demás, comofse puede suponer que el 
sistema total de fuerzas eléctricas, líneas de fuerza, y superfi- 
cies equipotenciales, es un sistema de revolución alrededor 
de Ox, basta que consideremos un plano meridiano cual- 
quiera xOy. 
Determinaremos, pues así nos conviene por motivos que 
más adelante se comprenderán, las dos componentes de la 
fuerza eléctrica en M, según la recta OMN y su perpendicular 
MT; es decir, según el radio y la tangente de la circunferencia 
EMP, cuyo centro es O y OM el radio: por otra parte, conocer 
las dos componentes es conocer la resultante y su dirección. 
Suponiendo en M (como siempre) una masa eléctrica -f- 1 , 
esta masa estará solicitada por una repulsión 
producida por la masa + m; por y una atracción 
MB': 
m 
A'M ! 
determinada por la masa — m. 
La resultante de MB y MB' será la fuerza eléctrica, que 
buscamos; pero como lo que nos interesa son las componentes, 
proyectaremos directamente ambas fuerzas sobre MT y MN. 
Puesto que los ángulos OMA y OMA' son infinitamente pe- 
queños, las componentes según MN de MB y MB' difieren de 
estas fuerzas en infinitamente pequeños de 2.° orden. 
De suerte que tendremos: 
Componente de la fuerza eléctrica según ON 
= MC — MC '= MB — MB - 
m 
MA 2 
m 
MA ;s 
Y, haciendo 
MA=r, M A 7 = r r , AA y = a, MO# = oj, OM=B; 
y designando por ¥ n la componente buscada: 
