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más que una solución. Más aún: si se conociera la integral 
más general de AV = 0, todo quedaba reducido á determinar 
sus funciones y constantes arbitrarias de modo que Y satisficiese 
á las condiciones restantes, que son, por decirlo así, las condi- 
ciones de los límites; pero el problema de cálculo integral en que 
el problema eléctrico se funda es extraordinariamente difícil. 
Además, á primera vista no parece que la utilidad de inte- 
grar AY = 0 sea grande; porque es lo cierto que, sea cual fuere 
la distribución eléctrica sobre las superficies de A... B... 0..., 
dichas masas y dicha distribución satisfarán siempre á la ecua- 
ción diferencial AY = 0. En efecto, hemos demostrado que 
todo sistema de masas eléctricas satisface á AV — 0 para pun- 
tos exteriores á las mismas. La dificultad, la verdadera dificul- 
tad, reside pues en las condiciones restantes. 
Y, sin embargo, en principio, el problema parece sencillo y 
aun se reduce á la resolución de ecuaciones de primer grado. 
Supongamos para fijar las ideas dos cuerpos aislados, A, A' , 
en presencia uno de otro y conteniendo las cargas eléctri- 
cas M, M 7 . Lo que digamos de este caso pudiera generalizarse 
sin dificultad para el caso general. 
Dividamos (fig. 43) cada cuerpo, por dos sistemas de líneas, 
en cuadriláteros infinitamente pequeños, ó si se quiere suficien- 
temente pequeños: por ejemplo, cada superficie, en 1000 cua- 
driláteros; y propongámonos determinar en cada uno de ellos 
una masa eléctrica 
m, to'j, m ¿ ... m 999 paraA, 
m r , m\, m' 2 ... m' 999 para A', 
de tal modo que las potenciales en todos los puntos de la pri- 
