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mera superficie A sean iguales á una constante desconocida V 0 ; 
y que en todos los puntos de la segunda superficie A' sean 
iguales asimismo á otra constante, desconocida también, V' 0 . 
Llamando en general r m , mf la distancia entre dos ma- 
sas m, m' de ambos cuerpos , y r m , t la de los puntos ó ma- 
sas m, m n del primero, tendremos que la primera condición, es 
decir, la constancia de la potencial en toda primera superficie 
se expresará por la ecuación de primer grado: 
m m , m' 
h - — — -f — ... 
f m , mf V m , mf i ^ m , mf 9 
m l m 2 
't'm, m i ^V», m L¿ 
V’vi, 
ó, como las distancias r son conocidas, representando los coe- 
ficientes por A 0 , , A 2 ... 
A 0 m'-f-A 1 ?^' 1 -f-A 2 m' 2 -f-...-f-BiW 1 -f-B 2 ??i 2 -f-B 5 ??i 5 -f-...=V 0 . (1) 
Esta ecuación es , como hemos dicho , de primer grado res- 
pecto á las incógnitas m. 
Lo mismo tendremos para los demás puntos de (A) ; y otro- 
tanto puede repetirse para todos los cuadriláteros del cuer~ 
po (A'). 
El número de ecuaciones (1) para los puntos de (A) será 
1000: tantas como puntos. 
El número de ecuaciones análogas para los puntos de (A'} 
será asimismo 1000. 
Pero además tenemos , puesto que las cargas en A y A' 
son dadas, 
m -f- m í + m 2 -f- . . . = M , 
m'-h m'j-f- m' a -h ... = M\ 
Es decir, que en conjunto tenemos 2002 ecuaciones 
con 2002 incógnitas, á saber: m , m lf m 2 ... m ! , m ! 4 m' 2 ... 
tantas como cuadriláteros, y además las dos potenciales V 0 
y V'q que también son desconocidas. 
El problema, bajo el punto de vista analítico, es perfecta- 
