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Prescindimos, por lo demás, para no extendernos demasia- 
do, de las soluciones infinitas y del problema de las puntas. 
Todavía, para desvanecer una última duda, haremos dos 
observaciones. 
1. a Observación. Al determinar la potencial en el punto m, 
por ejemplo, hemos prescindido de la influencia de la propia 
masa m sobre sí misma: el término correspondiente parece 
ser infinito, porque la r del denominador es nula , con lo cual 
las ecuaciones toman una forma inaceptable. 
La dificultad es de la misma clase que la que se presenta 
en los teoremas de Laplace y Poisson. 
Hemos supuesto que en cada cuadrilátero elemental toda 
la masa eléctrica estaba concentrada en un punto: hipótesis 
legítima mientras se trata de expresar la influencia de dos 
puntos colocados á distancia finita, pero que no es aceptable 
para el interior de cada cuadrilátero. En el estudio de este 
caso excepcional hay que restituir al éter su continuidad su- 
perficial. 
Supongamos {fig. 44) que ABCD es el cuadrilátero elemen- 
tal de que se trata y O el punto en él elegido para condensar 
el éter. Trazando alrededor de O como centro un círculo de 
radio R, todos los puntos exteriores están comprendidos en el 
caso general, es decir, á distancias finitas de O y sólo tenemos 
que fijarnos en la potencial de dicho círculo. 
Descomponiéndolo en coronas circulares, de radios r y r-\-clr y 
la potencial de una de estas coronas respecto á O será el pro- 
ducto de la densidad 8 (que puede suponerse constante en la 
