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región considerada, y que, aun siendo desconocida, admitimos 
que es finita, porque excluimos casos singulares) por el área de 
la corona, dividido este producto por r. 
Tendremos, pues, para su potencial respecto á O: 
2t zr . dr . 8 
r 
— %Tzt>clr: 
é integrando entre 0 y R resultará 
Pero, á medida que E tiende á cero, tiende á cero la expre- 
sión anterior: luego en el límite su influencia es nula en las 
ecuaciones generales establecidas anteriormente, y en todo caso 
sólo entrarán en ellas elementos finitos y lineales respecto á la 
densidad. 
2. a Observación. La ecuación (1) y sus análogas resuelven 
(al menos en principio) el problema propuesto, es decir: dis- 
tribuir las masas M y M7 sobre A y A' de modo que las poten- 
ciales sean constantes en cada una de ambas superficies. 
Pero ¿quedarán de este modo satisfechas las demás condi- 
ciones del equilibrio eléctrico? 
La contestación es, sin duda alguna, afirmativa. 
1. ° La potencial es evidentemente nula en el infinito, por- 
que lo es la de masas finitas y situadas en el espacio finito, 
toda vez que resultan divididas por r, que es infinita. 
2. ° Las potenciales en ambas superficies son constantes, 
puesto que con esta condición hemos determinado las ma- 
sas m... m f ... 
3. ° Por último, las potenciales de dichas masas m... m ! ... 
satisfarán á la ecuación diferencial AV = 0 para el dialéctrico 
y en el interior de ambos cuerpos, toda vez que cualquier sis- 
tema de masas eléctricas cumple con esta indicación para pun- 
tos exteriores á ellas. 
Pero queda un punto dudoso: ¿será constante la potencial 
en el interior de los dos cuerpos A y A'? 
Desde luego se observa que, siendo constante la potencial 
en la superficie, debe serlo en el interior: si no lo fuese y en- 
contrásemos un valor H mayor ó menor que V 0 (tomando por 
