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ejemplo el cuerpo A), para pasar de este valor H á V 0 , la po- 
tencial, que no puede ser infinita en el interior (porque las ma- 
sas y las distancias son finitas) , tendría que pasar por un má- 
ximo ó por un mínimo; y esto es imposible, porque no hay ni 
máximo ni mínimo de potencial donde no hay masas eléctricas. 
Las condiciones todas del equilibrio eléctrico quedan satis- 
fechas resolviendo las ecuaciones (1) y determinando las masas 
eléctricas por medio de dichas ecuaciones. 
Continuemos, pues, el estudio del problema general, acla- 
rados ya los puntos precedentes. Aunque las ecuaciones (1) no 
sirven prácticamente para la solución del problema, pueden 
servir para presentar éste en forma distinta de aquella bajo 
la cual lo plantean por lo general los autores. 
Todo está reducido á reemplazar las sumas por integrales, 
conservando por lo demás el mismo punto de vista, á saber: 
distribuir las masas M, M 7 sobre los cuerpos A, A 7 (Jig. 45) 
de modo que la potencial sea constante en cada superficie. 
Sean: a y a l dos puntos de A; 
a r y a\ otros dos puntos de A'; 
r la distancia cía'; 
r t la distancia aa A ; y r\ la distancia aa\; 
oj el área del elemento en a, y 8 la densidad desconocida 
del éter en dicho punto; 
o/ el área del elemento a', y 8' la densidad en el mismo, 
desconocida también; 
to t el área en otro punto a i de A, y 8 t la densidad corres- 
pondiente; 
