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y por último u>\ y 8' t el área y la densidad en otro punto 
a\ del segundo cuerpo. 
La potencial de todas las masas eléctricas w'8' de A ' en a 
será: 
(A') 
cuya integral se extenderá á toda la superficie de A' según in- 
dica el subíndice (A') . 
Del mismo modo la potencial de todas las masas de A en 
el punto a vendrá dada por la integral 
en la cual el subíndice (A) expresa que se refiere la integra- 
ción á toda la superficie A, incluyendo el mismo punto a, pues 
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hemos visto que en el límite el elemento es nulo. 
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Eepresentando por V 0 la potencial desconocida, pero cons- 
tante de la superficie A, la condición del equilibrio eléctrico 
en A estará dada por la ecuación, 
(A') (A) 
Y análogamente el equilibrio eléctrico 
estará expresada por esta otra ecuación, 
en la superficie A' 
Tomando un sistema cualquiera de coordenadas, por ejem- 
plo, las coordenadas polares p, cp, <];, y recordando que p es fun- 
ción de cp, y está dada para cada superficie por la ecuación 
de la misma, tendremos que: 
l.° Cada elemento w de A será una función, perfectamen- 
