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Admitimos, pues, para más sencillez, la hipótesis antigua de 
los dos fluidos, que ya sabemos que coincide para el cálculo con 
la de un fluido, según explicamos al comenzar esta Memoria. 
Supongamos ahora, que la esfera positiva desliza paralela- 
mente á sí misma y á la fuerza F, una longitud 00' suficien- 
temente pequeña, cuyo valor determinaremos más adelante. 
Establecido esto, puede demostrarse que, determinando 
convenientemente el valor 00' del deslizamiento, el sistema 
se hallará en equilibrio eléctrico bajo su propia influencia y la 
de las fuerzas F. 
Por lo pronto, el espacio EP'E'P, es decir, el interior de la 
esfera conductriz, se hallará en estado neutro, puesto que en él 
se superponen las dos esferas positiva y negativa O, O'. 
Tenemos, pues, una esfera conductriz con una capa eléctri- 
ca en su superficie: la lúnula rayada de la derecha, de electri- 
cidad positiva; y la lúnula de la izquierda, de electricidad ne- 
gativa. 
Esta carga superficial EQ'E'P', EQE'P será la del equilibrio, 
determinando convenientemente la longitud 00' == PQ = P'Q'. 
En efecto: en el infinito dará dicha capa una potencial nu- 
la, puesto que los denominadores r (es decir, las distancias) 
serán infinitos. 
En todos los puntos del espacio exterior, satisfacen ambas 
masas ó capas EPE', EP'E' á la ecuación AY = O, puesto que 
son puntos exteriores á dichas masas. 
TOMO XXII. 
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