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masas iguales y de signo contrario — ttR 3 S en O y O' á una 
o 
distancia muy pequeña 
F 
es decir, que se trata de un problema estudiado precedentemen- 
te y en que el momento eléctrico es 
~ TtB 5 S x 
La cuestión que acabamos de estudiar es para nuestro ob- 
jeto importantísima, porque es precisamente, en nuestro con- 
cepto al menos, la que se presenta en toda corriente eléctrica. 
Nosotros, más adelante, supondremos en la superficie del 
conductor una capa eléctrica capaz de engendrar en el interior 
de dicho conductor una fuerza constante. 
Supondremos todas las moléculas de éste, consideradas 
como pequeñas esferas, polarizadas bajo la acción de esta fuer- 
za, de igual modo que lo ha sido la esfera del ejemplo prece - 
dente. 
Reduciremos cada esterilla á dos masas eléctricas iguales y 
de signos contrarios. 
Estudiaremos las modificaciones que en el dieléctrico de- 
terminan todos estos sistemas (-1- m, — m). 
Y de estos antecedentes podremos deducir la presión en cual- 
quier punto, la atracción ó repulsión de los conductores y todas 
las leyes de la electro-dinámica. 
He aquí porque hemos tratado con algún detenimiento este 
caso particular, al menos en la parte que inmediatamente 
puede interesarnos. 
(Se continuará.) 
José Echegaray. 
