Pero suponiendo iguales todos los meridianos para aplicar 
á la superficie lo que resulte para cada uno de ellos, se 
podrá prescindir del término Rd^, y entonces 
f (Pdx -j- Qd.y) — c. 
Con el objeto de determinar P, Q supongamos un cuadran- 
te del meridiano P M A, (fig. 1); que C P sea el semieje 
de rotación, ó de las y, C A el radio del ecuador, ó semi- 
eje de las x; M una partícula ó sea un punto de la super- 
ficie de la tierra. Las fuerzas P, Q. obrarán en las direc- 
ciones SI O, M P\ y estas líneas podrán representar di- 
chas fuerzas. La partícula M está sujeta á la atracción 
hácia el centro C, y á la fuerza centrífuga alrededor de la 
P C siendo M O como radio. Pero ya que las atraccio- 
nes están en razón inversa délos cuadrados de las distan- 
cias al centro, si llamamos k la atracción del punto M á 
una distancia espresada por 1, y r el radio C M. habrá es- 
ta proporción. 
esta será la atracción de la partícula M á la distancia & 
M = r. Esta fuerza centrípeta por C M se descompone en 
dos, por M O y por M P"’, que son x, y; MO= sen. M C O. 
P = sen. M C P'. En los triángulos rectángulos M C O 
MCP'. 
M C : 1 : : M O: sen. M C O, 
r : 1 : : x: sen. MOfi — 
M C : 1 : : M P': sen. M C P', 
r : 1 : : ?/ : sen. M CP’ — ^ 
Multiplicando la fuerza A por las distancias ~ se ten- 
