H. Laspeyres. 
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produite en vertu du döcroissement 3 Cr“ (= o = 1 / 3 Poo) und lässt sie 
beim faserigen Gyps x ) eine wesentliche Rolle spielen. 2 ) 
Diese Fläche o = 1 / 3 Poe tritt an den Krystallen von Bex bekannt- 
lich sehr herrschend auf und gerundet oder auch verdrängt nach rechts 
und links durch w = Vs P und u = P 3 und verdrängt die anderen, 
sonst häufigen positiven Hemipyramiden und Hemidomen und zwar nicht 
nur als Krystall-, sondern auch als Spaltfläche. Die schöne, mir vor- 
liegende Stufe von dort zeigt kaum Spuren der zweiten Spaltfläche, 3 ) 
sondern neben der ersten und dritten eigentlich nur diese vierte Spalt- 
barkeit , welche auch faserig ist , aber grobfaserig und ohne rechten 
Seidenglanz; sie hat mehr matten, feuchten Glasglanz. Betrachtet man 
an den Krystallen von Oberdollendorf und Reinhardsbrunn unter der 
Lupe diese Klüfte der vierten Spaltbarkeit, so wird man finden , dass 
sie meist nicht tief von der Oberfläche p = 00P00 in den Krystall 
eindringen , sondern bald auf einer ersten Spaltkluft parallel coPoo 
plötzlich aufhören. Jeder Sprung nach der vierten Spaltbarkeit ist 
desshalb von einem schmalen , perlmutterglänzenden Hofe umsäumt. 
Dringt aber ein Spalt der vierten Richtung einmal tiefer in den Krystall 
ein, so sieht man auch, dass diese Spaltfläche, wie bei den Krystallen 
von Bex, faserig ist und nicht ganz senkrecht zu 00P00 steht. Sie ist 
also dann wohl keine wirkliche Spaltfläche parallel 1 / 3 = Po°, sondern, wie die 
zweite Spaltfläche , eine Scheinfläche von zwei oscillatorischen Spalt- 
flächen in der Zone der Endkante von w = 1 / 3 P, wodurch eben ihre 
Faserigkeit, wie bei der zweiten Spaltbarkeit, veranlasst wird. Unter 
der Lupe hat es an den Krystallen von Bex, Reinhardsbrunn u. s. w. 
nach der Beschaffenheit dieser vierten Spaltfläche ganz das Ansehen, 
als sei sie keine Scheinfläche durch Oscillation von links und rechts 
1 l 3 Pn, sondern von Vä ^ 00 mit 00P00, wodurch die resultirende Schein- 
spaltfläche jede Neigung zu ooP oo annehmen kann. 
Es ist somit nicht zu zweifeln, dass diese durch Biegung leicht 
neben der zweiten darstellbare Spaltbarkeit mit der von Ha uy kennen 
gelehrten von Bex ident ist , dass sie der Krystallfläche o = 1 / 3 Po° 
folgt und dass sie in ihrer Richtung senkrecht zu p — 00P00 oft nur 
durch Oscillation mit p = 00P00 abgelenkt erscheint als eine Schein- 
fläche mehr oder weniger parallel mit w — *I 3 P. 
Dass der ebene Winkel zwischen der Schnittlinie der vierten Spalt- 
barkeit mit p — 00P00 und der Hauptaxe ( dca in Fig. 13 Taf. VII) 
kein rechter ist, sieht man sehr gut an den Juxtapositionszwillingen nach 
dem ersten Gesetze von Reinhardsbrunn. Gerade so wie die Klüfte der 
zweiten Spaltbarkeit ( ba , b' n) an der Zwillingsgrenze ooPoo ( aacaa ) 
ihre Richtung ändernd ein Knie ha b ' von 131 ° 4 L 22 " [ 131 ° ID 58 "] 
nach unten (resp. oben) concav bilden, machen nämlich die der vierten 
') Hauy 1 . c. 1. pag. 540. 
2 ) Nachträglich sehe ich, dass Schar ff (lieber den Gypsspath. 1871. S. 17) 
auch diese Spaltbarkeit etwa normal auf ooP oo u. coPoo angibt, welche er nur 
an den gebogenen Krystallen von Friedrichsrode gefunden hat. 
8 ) Die gleiche Beobachtung hat Scharff gemacht (Ueber den Gypsspath. 
1871. S. 17). 
