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Wenn man ein Element nur auf eine kurze Zeit unterbricht, oder auch selbst ohne 
Unterbrechung einen grossen Widerstand durch einen kleinen ersetzt, so bekommt man an- 
fangs einen zu grossen Strom, der jedoch und zwar schnell abnimmt, und eine den Umstän- 
den angemessene Grösse annimmt. Eben so, wenn man einen kleinen Widerstand durch 
einen grossen ersetzt, erhält man anfangs e>nen zu kleinen Strom, der jedoch durch eine 
messbare Zeit wächst. Auch wirkt ein Element mit einem grossen Widerstande viel constan- 
ter als mit einem kleinen , und zeigt nicht selten eine grössere electromotorische Kraft. 
Auch diese Erscheinungen, die keinen Zweifel zulassen, können nach der Pouillet’- 
schen Theorie nicht erklärt werden, ja sie sind ihr vollkommen entgegen. Ich habe über die- 
sen Gegenstand eine bedeutende Reihe von Versuchen angestellt, die ich, sobald es mir nur 
möglich sevn wird, zu veröffentlichen gedenke, hier mir jedoch erlaube, die Hauptresultate 
derselben, zu denen ich nur mit Hülfe meiner Galvanometrie gelangen konnte, in der Kürze 
anzuführen. 
Das erste Resultat der ersten Reihe meiner Versuche ist folgendes: Der Verlust an 
der Stromgrösse eines galv. Elementes durch die Einschaltung eines fremdartigen Wider- 
standes ist der Widerstandskraft des eingeschalteten Leiters direct, und dem wesentlichen 
Widerstande des Elementes umgekehrt proportional. 
Unter der Widerstandskraft des eingeschalteten Leiters verstehe ich das Product aus 
seiner reducirten Länge und der Stromgrösse, die durch ihn geht. 
Dieser Satz ist aber auch in der Ohmschen Formel vollkommen enthalten; denn 
nach dieser hat man folgenden Ausdruck für die Stromgrösse J, wenn k die electromo- 
torische Kraft, und R den wesentlichen Widerstand des Elementes bedeutet J — k 
R 
Wird in die Ivette der fremdartige Widerstand r eingeschaltet , so erhält man 
i — k , zieht man die zwei Gleichungen von einander ab, so erhält man J — i — i r. Dieser 
R-j-r R 
Ausdruck ist der oben ausgesprochene Satz. 
Das zweite Resultat der zweiten Reihe meiner Versuche, bei denen den electro- 
scopisehen Erscheinungen dieselbe Aufmerksamkeit wie den magnetischen geschenkt wurde, 
ist: dass der oben ausgesprochene Satz auch seine volle Gültigkeit habe bei den Theilströmen 
eines grossplattigen Elementes, so dass der Verlust an der Stromgrüsse eines Theilelemen- 
tes durch die Einschaltung eines gemeinschaftlichen Widerstandes gleich ist der Widerstands- 
kraft des eingeschalteten gemeinschaftlichen Leiters, dividirt durch den wesentlichen Wider- 
stand des respectiven Elementes. 
Aber auch dieser .Satz, auf den ich hier das Hauptgewicht legen zu müssen glaube, 
ist in der Ohmschen Formel, wiewohl früher nicht erkannt, vollkommen enthalten. Denn 
wenn man nach Ohm n Elemente von folgender Beschaffenheit J — k zu einem grossplatti- 
1 1 ~ 
gen verbindet, und die summatorischen Pole durch den gemeinschaftlichen Widerstand r schliesst, 
so bekommt man für die summarische Stromgrösse folgenden Ausdruck S = k oder 
R 
+ r 
n 
