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wie Ohm selbst sagt und was richtiger ist n k 
II + nr 
Diess ist aber wieder gleich k + k + • . • . n solchen Summanden. 
lM-nr R + nr 
Setzt man den einen Summanden, der der Ausdruck für die Stromgrösse eines 
Theilelementes ist — i, so hat man i := k , und zieht man diese Gleichung von der 
R *f- nr 
obern J = k ab, so erhält man J — i — nir, und da ni ~ S ist, so hat manj — i — Sr 
R ~1T~ r 
den oben ausgesprochenen Satz. 
Ist dieser Satz begründet, so lässt sich jetzt mit seiner Hülfe die allgemeine Formel 
für das grossplattige Element leicht geben. 
Der allgemeinste Fall meiner Ansicht nach wäre folgender: wenn man eine beliebige 
Anzahl beliebig construirter Elemente mit beliebig langen Stücken der geschlossenen Ketten 
gleichsinnig über einander legt, so dass man ein gemeinschaftliches zusammengesetztes Lei- 
tungsstück erhält. 
Nennt inan die electromotorischen Kräfte ....... k y , k yy , k yyy , ... k n ; 
die Widerstände der Elemente bis zu dem gemeinschaftlichen Stücke R', R", R'", . . . R n ; 
die Stromgrössen der Elemente durch diese Widerstände geschlossen J', J", J /y/ . . . J n ; 
die Widerstände der über einander gelegten Stücke der Ketten r y , r y/ , r ,y/ ... r n ; 
die Stromgrössen nach der gemeinschaftlichen Schliessung i, i, i . . . i n ; 
so ist, wenn die reducirte Länge des gemeinschaftlichen Leiters mit R , und die summatori- 
sche Stromgrösse, die durch ihn geht, mit S bezeichnet wird, der Verlust an der Strom- 
grösse durch die gemeinschaftliche Schliessung 
bei dem 1^» Elemente = SR 
R' 
g fcn 
- 
SR 
R' y 
n ten 
SR 
R‘ 
daraus folgen nachstehende Gleichungen für die Theilstrome 
i = J' — SR 
R y 
a) i = J" — SR 
R /y 
in — Jn — SR 
— „ — - und addirt man 
Rn 
sie, so ist i + X + 1 + . . . in = J' + J" + J /// -I- . . . Jn — SR ■+-— H 
111 L 
setzt man + - R/ - + ... =r W und i + i -f i* 4- , . . i* — S , so erhält inan 
aus der Gleichung S = j | J' + J ‘ + . . . J" 1 , bl 
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