iMonofifiaphif' des Roselitb, 
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KappoUlgrnhe habe ich jedoch nicht blos dieses Gesetz in primärer, 
sondern in secundärer nnd tertiärer Entwicklung aufgefnnden. Es 
existiren Zwillinge nach x, nach Xc = .r mid schliesslich nach xx — x 
Letzteres Zeichen setze ich abkürzend für die Combination: negativ 
doppel X (Vcrgl. Fig. 2 '). Die Drehung um x ist ein einfaches, 
bekanntes Zwillingsgcsctz ; ihm entsprechen hier die Flächen r,^ 
rtj, . Tritt aber dann in dieser Zone (wie oben gesagt) ein Zwillings- 
streifen 1 c auf, so erhalten wir die secundären Flächen äj, zL 7/^ . 
Letzgenannlc verursachen dann tertiäre Formen mit Drehung j_ , deren 
Resultat die Flächen sind. 
o) £) Morphologische Seltenheiten sind die Zwillingsgesctze : Drehun- 
gen senkrecht auf x^ — x oder auf xx = x- Fii ersten Falle tritt die Kry- 
stallaxe einer secundären, im zweiten Falle die einer tertiären Zwillings- 
larnclie als neue Drehungsaxe auf. Betrachten wir die Lage von x. x ist 
die Krystallaxc für jene Lamelle, welche der Fläche «entspricht, somit 
bereits ie gedreht erscheint. Es entsteht dadurch eine ganz ungewöhn- 
liche Loge der Zone .R C, welche gegen den llaujitschnitt Ch nur mehr 
einen Winkel von 88° 40 macht. Beobachtet ist in der Pyramidenzone 
die Fläche dann dj; ; letztere ist in ihrer Lage wohl auch identisch 
mit . (Vergl. Fig. 2.) 
Diese Distanz 88” 40' kommt jedoch nicht blos im Quadranten 1 
vor; sie wiederholt sich auch im Quadranten 2. Die Drehungsaxe ist in 
diesem Falle xx, wofür ich das kürzere, schematische Zeichen x edi- 
*fnhrc. X ist die Krystallaxc jener Zwillingslamelle, welche «j, liefert und 
daher als tertiäre Form bereits die Drehungen nach x und neuerdings 
I nach C’ vollzogen hat. Es erzeugen sich dadurch Flächen wie 
Es treten aber hier noch weitere Zwillingswendungen ein, zum Beispiel 
nach « und c zugleich, wodurch die Fläctie entsteht; oder es tritt noch 
ein neues Gesetz, Drehung um die Axe y hinzu, wodurch die Fläche 
i]yx hervorgerufen wird. 
Diese Gesetze [x, x) sind gewiss abnorme Erscheinungen nach 
den bisherigen Anschauungen der Formeidchrc. In der That lässt auch 
nur die günstige Ausbildung der llappoldcr Krystalle mit ihren Zonen 
<j/Sd, nSG die Erkennung dieser Zwillingsvcrschicbungen mit mathe- 
matischer Sicherheit zu Die Distanz 'vd, Y,d. Gd, Sd, r/S, <pS bilden ein 
so zusammenhängendes Netz, dass man immer wenn auch nach einigem 
Studium, im Stande ist alle Messungen an Einem Krystall zu discutiren. An 
den Krystallen des (neuen) Danielanbruchcs fehlen die Flächen d und y 
somit auch der Schluss der Zonen /IS’, r, S, und diese zwei Winkel allein 
-(sie bewegen sich innerhall) der engen Grenzen von .50— 51”) er- 
lauben nicht, die Lage von A 2 u. s. w. absolut fcstzustclien. 
Einfacher möchte sich das Verständniss der nach .c.üx gewendeten 
Formen gestalten, würde man dicZwillinge nicht im gewöhnlichen Sinne, 
sondern nach Vorschla';' von Gutzeit als ein Spiegelbild des normalen 
Krystalls ansehen. Ich weiss in der bisherigen Literatur auch kein Bei- 
s|)icl, welches für diese Ansicht so günstig wäre, als diese drei Gesetze 
) In Figur 2 habe ich die Deutlichkeit der Zeiclinung und Schritt ohne 
Eücksicht auf die richtigen Wiiikelverhältnisse zu erreichen gesucht. 
