|31j Entwickelung d. Hauptsiitze d. Krystallographie und Kiystallphysik. Jöö 
§.3. Optisches Verhalten planparalleler Platten. 
Es soll zunächst das Verhalten planparalleler Kiystallplatten in 
geradlinig polarisirtem, parallelen Lichte bei senkrechter Incidenz be- 
trachtet werden. 
Durch irgend eine Vorrichtung (Nicorsches Prisma, Herapathit, 
Tiirinalinplatte) sei das einfallende, parallele Licht geradlinig polarisirt; 
dasselbe falle senkrecht auf eine planparallele Krystallplatte. In Folge 
der senkrechten Incidenz tritt dieser Lichtstrahl (als solchen können wir 
paralleles Licht immer behandeln) ungebrochen in den Kiystall ein ; nach 
dieser bestimmten Richtung können sich aber im Kiystall nur zwei 
Strahlen fortpflauzen, deren Schwingungsrichtungen nach §. 2 dieses Ab- 
schnittes bestimmt werden, indem wir die Plattenebene, die ja zum 
Wege des Lichtstrahles senkrecht ist, mit dem Polarisationsellipsoid zum 
Durchschnitt bringen. 
Nach diesen zwei auf einander senkrechten Geraden muss nun der 
eintretende Lichtstrahl in zwei Componenteii zerlegt werden, welche nun 
denselben Weg durch den Kiystall hindurch verfolgen, nach dem Aus- 
tritt aus demselben aber auf eine zweite polarisirende Vorrichtung fallen, 
welche wie der Polariseur nur nach einer bestimmten Geraden schwin- 
gendes Licht durchlässt, den Aiialyseur. 
Hier werden die beiden Lichtstrahlen derart zerlegt, dass von jedem 
nur die in die Schwinguiigsebene des Analyseurs fallende Componeiite 
aus letzterem heraustritt; diese beiden Componenteii endlich sind nun 
beide geradlinig polarisirt, haben gleiche Schwingungsrichtung und die- 
selbe Bahn, und setzen sich daher zu einem einzigen, geradlinig polari- 
sirten Lichtstrahl mit derselben Schwingungsrichtung wie Componenteii 
und Aiialyseur, zusammen. 
Wir nehmen nun an, dass Polariseur und Aiialyseur so gestellt 
sind, dass ihi-e Schwingiiiigsrichtungen auf einander senkrecht stehen, 
welche Stellung ein für allemal vorausgesetzt werden möge. 
Drehen wir nun die Krystallplatte in ilii'er 
eigenen Ebene, bis ihre Schwiiigungsrichtiiiigen FigiZ 
die eine o'i Fig. 33 mit der des Polariseur oP 
die andere o-n mit der des Analyseur oA zu- ^ 
saniuienfallen, so ergiebt sich Folgendes : 
Aus dem Polariseur tritt geradlinig polari- 
sirtes, nach oP schwingendes Licht; beim Ein- 
tritt in den Kiystall wird dasselbe in seine 
Componeiiten nach o^und o--?, denSchwingiiiigs- 
richtuiigeii des letzteren, zerlegt, dabei entfällt ^ 
ersichtlicherweise in die Richtung ovj gar keine ° u 
Componeiite, sondern der Strahl geht, nach o'i 
schwingend, durch die Platte und tritt aus demselben mit der Schwin- 
guiigsrichtnng oi aus; tällt auf den Analyseur; wird hier zerlegt in zwei 
Conipoiienten, von denen jedoch nur die parallel oA durchgelassen wird; 
parallel oA gibt jedoch oi gar keine Componente; das heisst, aus dem 
Analyseur tritt in diesem Falle gar kein Licht aus. 
Wir sehen also, dass eine beliebige planparallele Krystallplatte 
zwischen gekreuzten Polariseureu dunkel erscheint, sobald ihre 
