III. Grundzüge einer mechanischen Theorie der 
Krystallisationsgesetze. 
Von Dr, J. Hirschwald, 
Docent an der kgl. Gewerke-Akademie zu Berlin. 
I. Theil. 
Einleitung. 
Das Flüssige, frei von jeder äusseren Einwirkung, wie der Schwere 
und Adhäsion, tritt in Gestalt einer vollkommenen Kugel auf, die feste 
Materie, bei vollständig fi'eier Entfaltung ihrer Kräfte während des 
Ueberganges in diesen Aggregatzustand, als Krystall. 
Hierin haben wir die Repräsentanten der beiden Aggregatzustände 
■/.OLT i^oyr’riv, nicht sowohl unterschieden durch die äussere Form, als 
weit mehr noch durch die Cohäsionsverhältnisse der von dieser umschlos- 
senen Masse. 
Man denke sich gegenüber einem Krystall, beispielslialber einem 
Hexaeder von gediegenem Blei, einen flüssigen Bleitropfen, der, sieh 
frei beherrschend, die Kugelform angenommen. Die Cohäsionsverhält- 
nisse beider Körper stehen in unmittelbarem Zusammenhang mit ihrer 
äusseren Begrenzung. Die flüssige Bleikugel zeigt einen differenten 
Punkt, das Centrum der Kugel, von welchem aus sich die Dichtigkeit, 
nach allen Punkten der Peripherie hin, als gleichmässig erweist, d. h. 
eine der äusseren Form entsprechende Continuität der Cohäsionsver- 
hältnisse; dahingegen wird der hexaedrische Bleikrystall eine mannig- 
fache Differenzirung in der Dichtigkeit seiner Masse erkennen lassen, 
jedoch so, dass gewisse Gruppen von Cohäsionsrichtungen, die mit der 
Krystallumgrenzung in genauester Beziehung stehen, sich als gleich- 
werthig erweisen. 
So bilden die drei, zu den Hexaederflächen normalen Richfungen 
ein System gleicher Cohärenz; in derselben Weise die vier Okfaeder- 
üächennormalen, die sechs Dodekaederflächennormalen u. s. f., so dass 
in dem Hexaeder eine unendliche Anzahl differenter Cohäsionssysteme 
zu denken ist, auch ohne dass die nach diesen Systemen orientirten 
äusseren Begrenzungsflächen als wirkliche Combinationsflächen an 
dem Hexaeder auftreten. 
Mineralogische Mitthoilungen. 1873. 2. Heft. (Hirschwald.) 
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