Gruiidzüge einer mechanischen Theorie der Krystallisationsgesetiie. 173 
„Icli will einige dieser Schlacken beschreiben und führe nur iin 
Allgemeinen an, dass ich kaum eine gefunden habe, welche nicht ein- 
gewachsene Krystalle oder wenigstens eine krystallinischc Structur 
gezeigt hätte.“ 
Und an einer anderen Stelle; 
„Die Ausscheidung muss bei ungleicher Abkühlung eine verschie- 
dene sein, und während die Krystallbildung bei sehr schneller Abkühlung 
grosstentheils verhindert wird und nur eine s c h a 1 i g e oder kugelige 
Zusammensetzung entsteht, wird sie durch langsames Abkühlen 
befördert.“ 
Dasselbe behauptet Leydolt von den natürlichen Gläsern, den 
Obsidianen, und spricht schliesslich die Ueberzeugung aus: „Auch die 
Wellen im Glase sind, wenn sie nicht von ungleichförmigen Mengen 
der Glasmasse herrühren, nichts anderes als eine durch Krystalli- 
sation entstanden e Schalenbil düng“. 
In der That scheint es aber aller dieser Untersuchungen gar nicht 
einmal zu bedürfen, um zu der Ueberzeugung zu gelangen, dass eine 
glasartig spröde Masse, mit muscheligem Bruch, das wahre Gegen- 
theil einer, in Rücksicht auf ihre Cohärenz hoinogenen Materie sein 
müsse; ja gerade die Sprödigkeit derselben erscheint als der sicherste 
Beweis für eine Spannung der cohärenten Kräfte im Inneren, wie 
sie nur bei differenten Cohäsionsverhältnissen denkbar, mit der 
Homogenität der Cohärenz aber unvereinbar ist. Alles was als 
äusseres Kennzeichen einer amorphen Substanz angeführt wird, starker 
Glanz der Bruchfläche, Sprödigkeit und muscheliger Bruch, sind unter 
Umständen wohl Zeichen für die Homogenität der Masse als solche, 
niemals aber für die ihrer Cohäsionsverhältnisse. 
Feste Körper, die in ihrer Cohärenz der homogenen Materie am 
nächsten kommen würden, wären diejenigen, welche mit Leichtigkeit eine 
Formveränderung erleiden können, ohne ihre Continuität aufzugeben. 
Wir nehmen daher an, dass feste Körper, die mit Rücksicht auf 
ihre Cohäsionsverhältnisse homogen sind, oder, wie man gewöhnlich 
sagt, amorphe feste Körper, überhaupt nicht existiren. 
Dennoch besteht in der That ein sichtbarer Unterschied zwischen 
diesen, bisher als amorph bezeichneten und den wahrnehmbar krystal- 
linischeu und kryptokrystallinischen Körpern, und es soll nunmehr nach- 
zuweisen versucht werden, worin diese Verschiedenheit ihren Grund hat. 
Die Begrenzungsflächen eines Krystalls stehen mit der Cohärenz 
der Materie im Inneren desselben in bestimmter Beziehung, der Art, dass 
krystallo graphisch gleichwerthigen Flächen gleiche CohäsionsverhäK - 
nisse in der zur Krystallfläche normalen Richtung entsprechen. 
Hierdurch gelangen wir zu dem Begriff von Axen gleicher Cohärenz, 
welche in Linien, normal zu den bezüglichen Krystallflächen, dargcstellt 
werden können. 
Demnach ergeben sich am Hexaeder drei, am Oktaeder vier und 
am Dodekaeder sechs Axen gleicher Cohäsion, und man überzeugt sich 
leicht, dass, alle diese Axen, zunächst ihrer Richtung nach, in einem bc- 
Mineralogische Mittheilungen 1873. 3- Heft. 2-1 
