ó bien 
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mf{r) \-\-m' f(r') x' + m" f (r") x" + — 0 
™f(r)y+m' f(r')y' + m" f(r")y" + .....= 0 ) (1) 
rn f (r) z -f- m' f(r) i -f- m" f(r") z" + 0 j 
Por cada molécula m, m , m’ n del éter comprendida 
en la esfera de acción a a a ", hay un término en cada 
ecuación de las tres del grupo (1); y si representamos por E 
la suma de todos ellos, suma que podrá considerarse como 
una integral atendiendo al numero infinitamente grande de 
moléculas comprendidas en a a a " y á la pequenez de las 
masas, tendremos para las condiciones de equilibrio de la 
molécula p-: 
hmf(r)x = 0 ; 
S mf(r) y — 0 ; 
S mf(r) z — 0 ; 
Núm. 3. La sigma se estiende, pues, á toda la estera 
a a a' , y de un término á otro varian en dicha suma m, r, 
y las tres longitudes x, y, z. 
Si las ecuaciones (Y) se verifican para todos los puntos 
de la masa etérea, el éter estará en equilibrio; y recíproca- 
mente para que el éter esté en equilibrio es preciso que dichas 
condiciones se verifiquen para todos los punios del interior de 
la masa. 
Respecto á los límites sería preciso obtener condiciones 
especiales. Nosotros suponemos por ahora que el éter se es- 
tiende hasta el infinito. 
Si conociésemos para cada punto de la masa la ley de va- 
riación de m, r, x, y, z y ios límites déla E, sería fácil, al 
ménos en teoría, establecer las condiciones de equilibrio. 
