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Núm. i. Pero no es el problema del equilibrio el que nos 
interesa: este problema pertenece á la teoría de la elastici- 
dad. Debemos aquí ocuparnos esclusivamente de las vibracio- 
ciones del éter, y si hemos establecido las ecuaciones (l r ) es 
porque el problema del movimiento se reduce siempre, en 
virtud del teorema de D’ Alembert, á una cuestión de estática, 
y porque además han de servirnos para simplificar las ecua- 
ciones generales del movimiento. 
Supongamos que una cierta estension de éter se halla en 
movimiento. 
Sea la posición inicial de una molécula, es decir su 
posición para l~o; y su posición en otro instante cual- 
quiera t. 
Sean asimismo x, y, z las cordenadas de p. y #+£, y-\-r\, 
£+? las del punto p/ : así, pues, 5, *o, £ son las variaciones 
de dichas coordenadas x, y, z en este intérvalo t. 
Resulta de aquí que 5, n, K son funciones de x,y,z y 
de t; y si para toda la estension etérea lográsemos deter- 
minar 
5 = función de [x, y, z, t) \ 
7) —función de (a?, y, z, t) > (2) 
£ — función de (x, y, z, t) J 
el problema del movimiento quedaria completamente resuello 
para toda la estension del eter, porque todos los elementos 
del movimiento serian de este modo perfectamente conocidos. 
Por ejemplo, para fijar en cualquier instante la posición de 
cualquier punto baslaria poner en (2) por x, y , 2 las coorde- 
nadas iniciales de dicho punto, y por t el valor que corres- 
ponde al instante que consideramos. 
La trayectoria de la molécula etérea se obtendría elimi- 
nando t> 
Las componentes de la velocidad diferenciando por rela- 
ción á t, las ecuaciones (2) una vez, y así sucesivamente. 
En resúmen, el problema principal del movimiento de 
