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una serie dé puntos formando una masa etérea, está reducido 
á determinar los valores de £, ti, £ en función de las coorde- 
nadas iniciales x, y, z y del tiempo t. 
Núm. 5. Claro es que lanto da espresar £, v\, £ en fun 
cion de x , y, z, i, como las coordenadas totales del punto 
Obtenidas £, £, con agregar á estas x, y } z se tienen di- 
chas coordenadas referidas á O. Tomar á l, r \ , £ por varia- 
bles equivale á elegir por origen el mismo punto p. que con- 
sideramos, lo cual es mucho mas sencillo, porque la trayec- 
toria infinitamente pequeña de p. se separa muy poco de la 
posición inicial, toda vez que se trata en esta teoría de movi- 
mientos suficientemente pequeños. 
Núm. 6. El movimiento de p. depende de las fuerzas que 
sobre esta molécula actúan, y por lo tanto, de las posiciones 
de las moléculas m % m , que rodeaban á esta. Calcule- 
mos la acción que cada molécula m ejerce en un instante 
cualquiera sobre p. ; determinemos sus componentes, y las 
sumas de todas las comprendidas en la esfera de actividad 
de p. darán la fuerza aceleralriz. 
Componentes de las atracciones y repulsiones de las moléculas 
m, m sobre p.. — Sea m una molécula de las que rodean 
á p. y sea m también su posición inicial: m estaba en m 
cuando p. estaba en p. ( jig . 2."). 
p. vibra y pasa a [¿ r , pero al mismo tiempo m también se 
mueve y pasa á m; ejerce, pues, una atracción ó repulsión 
sobre p.. distinta en magnitud é intensidad de la que ejercía 
cuando estaba en m y p. en p.. 
Ahora su intensidad es 
m p. /^(distancia p.' m). 
y si representamos por r la primitiva distancia entre p. y m, 
y por r -f p la nueva, resultará: 
acción de m sobre p.\ cp=: p. m F(r + p) . 
Su dirección habrá variado también y será p/ m' ; calcu- 
lemos los cosenos de los ángulos que forma con los ejes. 
