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con el principio ile la conservación de la energía, del modo 
que exigen los hechos consagrados por la experiencia. 
Hemos dicho además en nuestra comunicación anterior, 
que bajo el punto de vista teórico la hipótesis mas verosímil 
acerca de la constante n era el atribuirla por valor cero. De 
aquí que los términos afectados del factor n, de que acaba 
de tratarse, se anulan por sí mismos, y entonces el principio de 
la conservación de la energía se halla satisfecho, no solo por 
corrientes cerradas, sino también por elementos de las cor- 
rientes. 
Además de esta simplificación, se puede también introdu- 
cir otra, la cual produce en muchas fórmulas una magnitud 
que no tiene influencia sobre las acciones de una corriente 
galvánica cerrada. 
En las deducciones que ya nos han conducido á las ecua- 
ciones anteriores, nos hemos separado, bajo un punto de vista 
esencial, de las concepciones anteriormente admitidas. En efec- 
to, he tomado en consideración, no solo el movimiento relati- 
vo de las dos partículas eléctricas, sino también sus movi- 
mientos absolutos; y ademas hemos prescindido de la restric- 
ción, en virtud de la cual la dirección de las fuerzas ejercidas 
por las partículas una sobre otra, debería coincidir con la linea 
que las une. Por el contrario, hemos sostenido la hipótesis de 
que las dos fuerzas son iguales y opuestas. Pero aun esta hi- 
pótesis no es necesaria para fuerzas de la naturaleza de las 
electro-dinámicas. Si se abandonan también, puede darse á 
las ecuaciones fundamentales la forma siguiente: 
dx 
d / 1 d x r \ 
dt \ r dt. / 
r 
— ( \ — k vv eos e ) — k 
dt\r dt. / 
d / 1 d y’ \ 
1 
d / 1 <¿z' \ 
dt V r dt. ) 
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TOMO XX. 
