( US ) 
il en résulte immédiatement 
mb . 
ÿ — — x = x. cos x. 
mt 
20. Soit, en second lien, 
(1) y — cos x. 
Sans rien changer à ce qui précède, on a po = cosx, et l’on voit 
que, dans le triangle mbt, le côté bt représente en direction, sens 
et grandeur la composante de la vitesse x parallèle au rayon oa. Il 
s’ensuit que cette composante est la vitesse du point p sur ce même 
rayon , c’est-à-dire y. Observant que la vitesse ij est négative, puis- 
que le cosinus y diminue tandis que l’arc x augmente, il vient 
ÿ = — t>t, 
on a d’ailleurs comme ci-dessus, 
x = mt. 
De là résulte 
bt 
y — — — x — — x sin x. 
mt 
21. Soit, en troisième lieu, 
(O 
y = tg. x. 
Fig. 28. 
Prolongeons le rayon om jusqu’à sa ren- 
contre en n avec la perpendiculaire éle- 
vée en a sur le rayon oa ; an et on sont 
respectivement la tangente et la sécante de 
l’arc x. Lorsque cet are augmente par le 
déplacement continu du point m sur la 
circonférence am, le point n glisse le long 
de ah, de n vers h : soit nli la vitesse actuelle 
qui correspond à ce glissement. Cette vi- 
tesse est évidemment la vitesse ÿ qu’il 
s’agit de déterminer. Elle se décompose 
en deux vitesses simultanées, ne, he , 
