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Achilles Machado 
electrolítico perpendicularmente ao seu eixo, no sentido indicado pelas 
setas (no caso em que a resistência própria do condutor metálico é infe- 
rior à do volume de electrólito que êle desloca e evitando-se a polariza- 
ção que poderia corresponder à passagem da ele- 
ctricidade do condutor electrolítico para o condu- 
tor metálico e vice-versa). 
A corrente que da parte do condutor electro- 
lítico que não está no prolongamento do condu- 
tor metálico, deriva por êste último condutor, tem 
de percorrer transversalmente uma certa massa do 
condutor electrolítico e a resistência, que corres- 
ponde a êste trajecto, soma-se à resistência própria 
do condutor metálico, para representar a resistên- 
cia com que êste figura na derivação. 
Não julgamos que possa submeter-se a um 
cálculo rigoroso a avaliação teórica desta resis- 
tência adicional ; no entanto, tentámos obter uma 
interpretação teórica do fenómeno. 
Consideremos, no condutor electrolítico, a co- 
roa cilíndrica que tem a secção recta limitada pe- 
las circunferências de raios od e oc e cuja secção, 
ao longo do eixo, está representada pelas rectas 
AA\ DD' e BB', CC. 
Uma parte da electricidade que é conduzida 
por esta coroa cilíndrica de electrólito, deriva pelo 
condutor metálico, nas proximidades dos seus 
extremos. 
Para atingir a base E'I' dêste condutor, admitiremos que a electrici- 
dade caminha primeiramente no sentido transversal até alcançar o cilindro 
de electrólito que representa o prolongamento EI' do condutor metálico; 
em seguida, a electricidade tem de vencer uma certa resistência no sen- 
tido longitudinal. 
Consideremos a área do círculo de raio oi (base do condutor metálico) 
dividida em duas áreas iguais, pela circunferência de raio oh 
-V 
oi‘ 
Consideremos, por outro lado, a secção recta da coroa cilíndrica que 
estamos considerando, dividida também em duas áreas iguais, pela cir- 
cunferência de raio or 
=*/ 
od 2 -f- oc 1 
Podemos admitir, com certa aproximação, que a resistência transver- 
