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Hagamos una segunda experiencia tan sencilla y conclu- 
yente como la primera. Tomemos la misma lente, y miremos 
un punto lejano A, cuya imagen refractada en A! sobre el cris- 
tal sin pulimentar, notaremos con cuidado. 
Tomemos otro punto B , todavía mas lejano, y midamos la 
distancia á que se refracta detrás de B ' , y veremos que esta 
distancia no habrá variado. Tomemos el punto C mucho mas 
próximo, y nos hallaremos en las condiciones de la primera 
experiencia, es decir, que se refractará en C sobre un plano 
mas distante de la lente que el A' B\ Pero si nos alejamos de 
C hasta que se refracte con claridad en el plano A' B\ obser- 
varemos, que á pesar de esto, los puntos A' B' habrán conser- 
vado toda la claridad de sus contornos. 
Hay, pues, para todo objetivo una distancia desde la cual 
los ángulos de divergencia son tan semejantes entre sí, y los 
puntos irradiantes tienen una paralaje tan pequeña en atención 
al pequeño diámetro de los diafragmas, que los rayos refle- 
jados pueden considerarse como paralelos entre sí, sea cual- 
quiera la distancia de donde emanen, á partir de esta. 
Esta ley es de suma importancia para el fotógrafo, porque 
le proporciona la seguridad de reproducir fielmente la natu- 
raleza. 
La distancia á la lente del plano único en que se pintan con 
claridad los objetos esteriores, cualquiera que sea su aleja- 
miento ó distancia, se llama en óptica el foco principal de la 
lente. De modo que podemos resumir lo dicho hasta aquí 
enunciando el principio siguiente: «Si un objeto está bastante 
lejano de una lente convergente para que su imagen se re- 
fracte con claridad en su foco principal, todos los situados á 
