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nenie, es una indicación natural que basta para legitimar nues- 
tras esperanzas. 
Además, tales esperanzas se hallan en parte realizadas por 
la estension importante que resulta de la fusión que comple- 
tamente se ha verificado en el dia de las dos teorías de la luz 
y de la elasticidad, pues no solo todos los muchísimos y va- 
riados fenómenos de la doble refracción se esplican por esta 
fusión, sino que además la nueva teoría no deja duda alguna 
de la existencia de un tercer rayo,' anunciado ya por Gauchy, 
y da las leyes que rigen en la propagación y aun en la po- 
larizacion de este tercer rayo. 
Los cristales diáfanos de uno ó dos ejes ópticos son por 
lo tanto en realidad trirefringentes, y al atravesarlos se tri- 
furca el hacecillo solar. El espectro emergente es la sobreposi- 
cion de tres espectros distintos, dos de los cuales son única- 
mente luminosos; el tercero es calorífico y químico. Nuestra 
retina tiene la facultad de hacer la separación, á menos que no 
la queme ó la descomponga. De modo que la teoría de la elas- 
ticidad, después de haberse asimilado á la de la luz, se es- 
tiende ahora al calor radiante, á la fotografía, etc., lo cual 
esplica ya muchas de nuestras suposiciones. 
Hay mas todavía: las fórmulas de la elasticidad, que son 
las únicas que aquí se han empleado, suponen que el medio 
no contiene mas que moléculas ponderables, similares y sóli- 
das. Si los cuerpos diáfanos encierran realmente la materia 
etérea, aplicarles sus mismas fórmulas es admitir que el éter 
forma parte integrante de las partículas ponderables, que no 
obedece mas que á sus movimientos, á sus desvíos de totalidad. 
Si asi no sucede, si una parte del eter contenido en el alveolo 
de una partícula puede cambiar de sitio, las fórmulas emplea- 
das son también exactas, ó si no ¿cómo hay que modificarlas, 
sobre todo cuando se trata de ondas luminosas? 
Pero consultando la teoría del trabajo de las fuerzas elás- 
ticas , inaugurada por Clapeyron, he demostrado hace poco con 
un rigor y sencillez inesperados, que la velocidad de propaga- 
ción de una onda plana en todo sólido diáfano, debe disminuir 
con la longitud de ondulación, siendo nula esta disminución 
si no hay eter libre; insensible en todo caso, cuando hay 
