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el contrario, la parte mas refractada del espectro común, 
formando espacios acanalados que se estienden hasta la 
raya B. 
Verdad es que en cada uno de los dos casos no se tienen 
bastantes condiciones para poder hacer desaparecer hasta el 
ultimo vestigio de la porción del espectro que debe desvane- 
cerse; sin embargo, se llega tan cerca de la eslincion, que debe 
considerarse como segura. 
Si se analiza la hermosa luz azul que rodea el electrodo 
negativo en los anchos tubos de Geissler, y que contiene aire 
ó nitrógeno muy enrarecido, se obtiene el espectro casi puro 
acanalado. La luz del polo positivo, correspondiente á una 
temperatura menos elevada, es roja amarillenta. 
Descargando el gran carrete de Ruhmkorff en medio de 
una capa de aire de solo algunos centímetros de grueso, la 
chispa corta que da los segundos espectros del nitrógeno y del 
oxígeno queda rodeada de una aureola compuesta de luz ama- 
rilla y de luz azul en proporciones variables. Se pueden sepa- 
rar las dos luces del modo mas completo, haciendo que la 
descarga se lance ecuatorialmente entre los dos polos de un 
fuerte electro-imán; entonces la aureola forma un disco de luz 
azulada atravesada por fajas amarillas. Esta luz amarilla es 
debida al nitrógeno calentado menos por la chispa, y la luz 
azul al nitrógeno calentado mas. 
Resumiendo, deben admitirse tres estados mojeculares di- 
versos, que dependen únicamente de la elevación mayor ó me- 
nor de temperatura. En los dos primeros estados, el nitrógeno 
da dos primeros espectros distintos, que corresponden, uno de 
ellos á una incandescencia menos fuerte de color amarillo, y 
otra á una mayor de color azul. En el tercer estado molecular 
producido por una incandescencia mucho mas intensa, obtene- 
mos el segundo espectro. 
