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SÉANCE ï> l 2 AVRIL J 855. 
sidérerai plus spécialement les forces élastiques qui agissent per- 
pendiculairement aux éléments plans et celles qui s’exercent dans 
le sens même de ces éléments, et qui peuvent ainsi produire des 
glissements. La théorie indique que dans tout point d’un corps 
solide il n’y a, en général, que trois forces élastiques, perpendicu- 
laires deux cà deux, qui agissent perpendiculairement aux éléments 
plans. On les nomme forces élastiques principales. Ces trois forces 
peuvent être représentées en grandeur et en direction par les trois 
axes d’un ellipsoïde, qu’on nomme ellipsoïde d’élasticité. Quel- 
quefois il arrive qu’au lieu d’avoir^es trois axes inégaux il devient 
un ellipsoïde de révolution. C’est ce que l’on trouve quand on 
applique la théorie, dans toute sa généralité, à l’enveloppe ter- 
restre. Les uniques données de ce calcul sont le poids même de 
cette enveloppe et les pressions auxquelles elle est soumise inté- 
rieurement et extérieurement, indépendamment d’ailleurs de 
toute hypothèse sur la nature du noyau interne du globe. On 
démontre qu’à un point quelconque de l’écorce terrestre l’ellip- 
soïde d’élasticité est un ellipsoïde de révolution : l’une des forces 
élastiques principales est toujours une pression et s’exerce dans le 
sens même du rayon ; toutes les forces qui agissent dans le plan de 
l’horizon sont égales entre elles et sont aussi des forces élastiques 
principales : elles représentent des tractions dans la partie supé- 
rieure de l’écorce terrestre, changent de sens à une certaine pro- 
fondeur, et deviennent des pressions dans la portion inférieure de 
l’enveloppe solide. 
Je ne m’occuperai d’abord que de la partie supérieure de cette 
enveloppe, où les forces élastiques horizontales sont des tractions : 
on démontre alors qu’il y existe, en chaque point, des forces élas- 
tiques de glissement, mais aucun glissement réel ne peut se pro- 
duire, aussi longtemps que les forces élastiques horizontales sont 
rigoureusement égales, parce qu’il en résulte une complète indé- 
termination pour la direction du plan de glissement. Cette indé- 
termination cesse, aussitôt qu’il se manifeste la plus légère inéga- 
lité dans la valeur des forces élastiques horizontales, et alors on 
peut concevoir que des surfaces de moindre résistance au glisse- 
ment, ou de clivage, puissent se produire. Or, la parfaite égalité 
des forces élastiques horizontales ne peut pas se maintenir avant 
uii phénomène de soulèvement; car, pour ne considérer qu’un 
seul chaînon de montagnes, comme il est toujours plus étendu 
dans un sens que dans l’autre, on voit aisément que les tractions 
dans le sens perpendiculaire au chaînon étaient plus fortes que 
celles qui s’exerçaient dans sa direction même. 
