SÉANCE nu JUIN 1S5(K 
Fig. 5. 
Soient DD le niveau de la mer, AE la hauteur de la voûte ou 
convexité régulière ou irrégulière d’une île ou continent; cela ne 
change rien au problème, ni même les soulèvements surajoutés 
les uns aux autres sur un même point. — Prolongeons de chaque 
côté les cordes des arcs AB d’une quantité égale à chacun jusqu’en 
C. Agissons de même pour la ligne EB prolongée en D. J\ous ob- 
tiendrons, quelle que soit la figure de la voûte, quatre triangles 
égaux, deux à deux en toutes valeurs : deux au-dessus du niveau de 
la mer, deux au dessous. AB^BC, EB=BD, l’angle DBC=ABE; 
donc DC=AE. Or tout soulèvement étant un ou plusieurs mou- 
vements de bascule, il n’en est et n’en peut être autrement. Ainsi 
nous avons les moyens de déterminer la valeur et la place des 
dépressions en rapport avec les soulèvements. Comme dans la 
bascule, ses produits doivent être voisins et non éloignés. 
Voulons-nous rétablir les cimes entières par approximation, 
nous substituerons les tangentes aux cordes des arcs fig. 3. Pour 
trouver la profondeur du siège du vulcanisme ou du point où la 
fluidité ignée existe, c’est-à-dire le point X, il ne faudra, d’après 
le même principe de la bascule, qu’ajouter à la verticale AE (fig. 2) : 
1“ la quantité moyenne trouvée de l’enveloppe solide du globe 
ordinairement sous le niveau de la meriEF, 2" puis la quantité 
moyenne, trouvée et admise, de cette même enveloppe solide au- 
tour de tout le sphéroïde terrestre, supposé immergé sous l’enve- 
loppe aqueuse de profondeur moyenne aussi trouvée FG, et 3° une 
verticale GX— AE. Ainsi l’Himalaya doublé donnera déjà 33000 
pieds, et le reste, pour arriver aux 4 myriamètres, serait environ 
fourni par les articles 1® et 2". 
