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huerons au mot: axes d’élasticité. Supposons donc trois plans rectangu- 
laires de coordonnées tirés par une molécule quelconque du milieu cri- 
stallisé, et les coordonnées des autres molécules, dans la sphère d’activité 
des forces moléculaires, designées par 
Ax, A ij y A z-, 
soient encore les pressions sur les éléments superficiels des plans coor- 
donnés, projétées suivant les trois axes des coordonnées, désignées par 
A, 
O, 
E , 
D, 
B, 
F , 
E, 
F, 
C. 
Cela supposé, l’on a comme on sait 
A = 82m <jp [r) Ax 2 , B = d£mcp'r) Ay 2 , C=d2m cp (r) Az 2 , 
D = d2mcp(r)Ax A y, E- dSiny (r)A x Az, F—ô2mcp[r) Jy Jzÿ 
où 5 signifie la densité du milieu; <p(r) le potentiel de la force mo- 
léculaire 
An 
r 
/ (r) exprimant la loi pour le décroissement de cette force 
avec la distance. 
Si l’on nomme P la pression verticale sur un plan quelconque 
11X+ vy + wz=o , (2) 
l’on obtient, en général, 
P — Au 2 -J- Bv 2 Civ 2 -f- 2 Duv -f 2 Etnv -f- 2 Fvw ; ... (5) 
et, si les axes des coordonnées sont en même temps des axes princi- 
paux ou d y élasticité , l’on aura D= E= F=o. et la formule (5) devient 
simplement 
P— (£™ 2 
