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£”a sin (nt-{-X), l' ~ a sin {nt A), j 
rj=zß sin (»I + Ä), fj'zzi/S'sin (nt-{- A), ) . . . (i8) 
£ — y sin {nt -j- A), &c. &c. ) 
et ces valeurs insérées à l’équ. (17) donnent, pour la détermination des 
constantes, les relations suivantes: 
— mit') a -|- Pfi-\- Qy "h au pfi'-\- (/y • • * • y — 
Pa-\-(li — tun 2 ) ß -[• Ity j) u -\- b fi' -\-r y' .... p y ~o, 
Qa -{- llfi [C — mn 2 ) y + r/a'-j- rfi'-\- Cy . ... -f-c* ^ no, 
a «+/^ + 77 + (^i— »*i» 2 )«'+ Pifi'+Qj' • +^"”V n =0, 
n — i n — i k — i 
y « + r fi + c 
H—— 1 » W— 1 » H— 1 / , y-» n. M 
y+Pi «+7 t /5+c, y +(C u -m n n 2 )y — o. 
(19) 
En éliminant «, /9, y etc. de ces équations, on obtient, pour la dé- 
termination des valeurs de n 2 , une équation dont le degré est exprimé 
par le nombre des molécules multiplié par 3, et qui comprend toutes les 
oscillations qui soient possibles dans le système considéré. 
Si, au contraire, on cherche la vitesse de propagation d’un mouve- 
ment ondulatoire à durée d’oscillations définie, on opère d’une manière 
différente: considérant ij', ç' comme des fonctions de Jx, Jy, jz, £, 
ij, f, l’on pose 
v/ t. i «f! . , d% . tl £ Jx* , « 
I =î + -îy J r+_ly 2 ,-f_fy+_i_- + &c. ) 
n X a y ° a z ax 2 
; = I — <Scc, , &c. 
ainsi les équations pour le mouvement d’une molécule se réduisent à trois , 
et ces trois équations, intégrées, donnent pour la vitesse de propagation 
une équation quadratique du 5:ième degré. En divisant, au contraire, 
les molécules en deux groupes et en appliquant aux molécules de chaque 
