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quantiles (20 du premier ordre, que celles-ci puissent être entièrement 
negligees, au moins dans une approximation première ou quand il s’agit 
de la lumière blanclie. C’est là ce que M. Neuman a démontré avoir 
lieu pour des corps comprimés. Les quantités (21) sont d’ailleurs de la 
même forme que celles qui naissent de l’influence moléculaire de l’éther, 
et elles peuvent ainsi y être conjointes. En effet l’on peut aussi consi- 
dérer la force par laquelle les parties solides du corps modifient la densité 
et l’élasticité de l’éther comme une fonction des distances des molécules 
éthérées, et si on la désigne par mm'y[r) et que l’attraction ou la répul- 
sion entre les mêmes molécules soit nommée mm' J (r), on obtient la for- 
ce totale, agissant entre deux molécules éthérées, égale à 
mm'(f[r ) — t p(r)) (22) 
Cette expression étant insérée aux formules ordinaires du mouve- 
ment, au lieu de mm'J\r ), et l’équation étant traitée comme d’ordinaire, 
Ion obtient aisément, par comparaison à (21), les relations suivantes: 
Z A~Zm(y(r) + ^^-J .v ? ), ZP = JS m zQ — Zm^^^xJz. (23) 
r d r 
r d r 
r d r 
D’ailleurs, on gagne, par cette voie d’exprimer l’influence du milieu, 
l’avantage essentiel de ne point être obligé de considérer la forme des 
molécules éthérées, parceque sous ce rapport on ne peut pas juger que 
l’éther ait souffert quelque changement sensible, en même temps qu’on 
explique aisément la dispersion de la lumière. M. Broch remarque avec 
raison contre le traitement des phénomènes de dispersion de M. Cauchy, 
dans son ouvrage classique: Mémoires sur la disp. &c . , que les distan- 
ces des molécules éthérées ne se laissent pas assez changer dans un mi- 
lieu réfractant pour qu’on puisse expliquer, par cette circonstance seule, 
la nécessité de ce que dans le développement de 
J § » 4 f] , 4 £• 
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