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on mette plus de deux termes, ce nombre étant toutefois suffisant m 
vacuo; pourvu que dans tout cas l’on considère / (r) invariable. Cepen- 
dant, ce qui vaut de f[r) ne vaut pas pour cela de ip(r), laquelle fon- 
ction on peut s’imaginer de la sorte que les coefficients différentiels les plus 
hauts même, dans le développement de JrjetJÇ, deviennent sensibles. 
Pour cela il faut seulement que ift(r) diminue avec la distance moins vite que 
/ (r), de sorte que le rayon de sa sphère d’attraction devienne comparable à 
l’épaisseur des ondes lumineuses. Cela est aussi vraisemblable. De là 
les phénomènes de refraction et de dispersion deviennent aussi, pour la 
plus grande part, indépendants les uns des autres, ceux-la dépendant 
pour la plupart de l’éther, ceux-ci au contraire dépendant absolument 
de l’arrangement moléculaire du milieu. Cette indépendance est aussi , 
du temps où l’on est parvenu à acromatiser les verres optiques, une vé- 
rité généralement accueillie par les Physiciens. Cependant, dans le cours 
de notre analyse, où nous ne nous occupons que de la lumière blanche 
et où, par consequent, toutes les constantes obtenues sont de rigueur à 
considérer comme fonctions de l’épaisseur des ondes lumineuses, nous 
pourrons poser, à cause de brièveté, 
m m ' (f[r) — n> (r)) = m ni x (r) , 
sans que les resultats perdent par cela de généralité. 
Seconde Partie . 
§. i. 
En conservaut les notations employées dans les paragraphes précédents, 
je désignerai par mmj\r) l’attraction ou la répulsion mutuelle des deux 
molécules voisines m et m et par mmxp(r) la modification que subit 
cette force par l’attraclion de la matière pondérable. En conséquence 
la résultante des attractions ou des répulsions exercées sur deux molé- 
cules éthérées m et m sera 
