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(*)••• 
(D'ç^zZui [v(r)4% + *^^{(Jx 2 +4x4ij' a+4xJz.b)J% 
1 1 rtlr 
+ [Jx 7 . a +JxJy +JxJz . c)4ri+[4x 7 . b+JxJij . c +JX-Jz)jty\ , 
« 
[) ri=2rn [" cp(r)Jti H — MJy 2 .a+JxJy+4y4z.b]J% 
t rdr 
+ (Jy 2 +jyJx . a +JyJz . c) 4t]+ f Jy 7 . c+4x4y . b+4y4 • 
i 
D \ = 2m \q> (rU£ + --- {(/tz 2 .b + JxJz +JyJz.a 
t rar 
\ + ( Jz 2 . c +Jx4z . a +Jy4z) Jrj +{4z 2 + JxJz . b +Jy4z . 
Les différences finies z/£, Ar\ et étant considérées comme des fon- 
ctions de /1x, Jy, Jz, £, y, î, on aura, en employant pour abrégér 
des notations symboliques, 
J£ = ( e jxd * +Jyd y +Jid 
z — l)f. 
Si l’on réduit les développements de ces expressions à leurs premiers 
termes, en les substituant dans les équations (4), bien observé qu’on 
aura en vertu de la distribution symmétrique du fluide éthéré non-seule- 
ment les conditions 
(a) .... Zmy[r)/lx = o , Irw cp[r)Jx 2 Jy = o 
vérifiées, mais encore, si les axes obliques des coordonnées sont de vé- 
ritables axes conjuyés du système , les suivantes 
(b) .... 2mcp[r)/JxJy = o i 2mq>(r)Jx^dy~°y &c.; 
on trouvera en faisant, pour abrégér, 
