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(6, j) UX + VXJ + IVZ = Q 
Observons d’ailleurs que les quantités o 3 , o 2 , a 2 2 , multipliées chacune par 
5 ou la densité de l’éther, représenteront des pressions principales qui 
sollicitent trois plans de coordonnées et, si l’on nomme ^ ô la compo- 
sante rectangulaire de la pression sur un plan quelconque 
ux + vy + tv z = o , 
l’on aura d’après les conditions (b ) 
(6, 2 ) -er 2 = a 3 u 2 + a, 2 v 2 + a 2 2 w 2 . 
Maintenant, parce que la pression exercée sur un plan quelconque du 
fluide éthéré doit être égale à la pression intérieure sur l’une des faces 
christallines du milieu, parce qu’ aussi cette pression doit contrebalan- 
cer la pression éthérée extérieure, c’est à dire celle in vacuo , il faut 
conclure que -cr 2 soit invariable et indépendante des valeurs assignées 
aux constantes arbitraires u, v, w. 
Cette condition étant remplie, on tirera des équations (5) et (6), en 
posant, pour abrégér, 
r m 2 u 2 -}- n 2 v 2 -j- v 2 w 2 , 
(g, 3 ) I g»=rf*tt*+»*v- f a 
^ dl~r 2 u 2 p 2 v 2 p 2 W 2 9 
les suivantes 
I /> f | = — £ 2 {(2 + -et 2 + tya + ,D&) £ (Sa + + V.c) v -|- (£b + ÿc + .O.)?} , 
— A- ! {(üJîa + <p + mb) 1 + (sro + + {mc+^pb+mi} , 
M> 2 'i=—k'{(m + C + 3îa)î -f (iftc + £3(1+ gtfi + ({R +^’+ Qb + Sic) 1}, 
Puis, en posant encore 
—% n'iiv , 
— 2t 2 mu, 
— %iA 2 inv, 
