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Supposons que, dans un système d’axes obliques de coordonnées, 
ux ~\-ßV -\~Y z —° 
représente un plan et 
X y z 
une ligne droite,* donc, dans le cas que la droite soit la normale du 
plan, le moment d’inertie du plan et de la ligne droite devient 
(a) . . . , Zmr 2 zzzu 2 zmx 2 +ß 2 2rny 2 + y 2 2mz 2 + Qußsmxy + < 2,uy2mxz + '2 ßy2myz. 
Si, en outre, ~mr 2 doit être un minimum, c’est à dire, un moment 
d’inertie principal, l’on en obtient 5 valeurs, représentées par une équa- 
tion du troisième dégré parfaitement égale à (18), si pour S, ÜJî, , 
<p, O. &c. l’on y substitue les valeurs corréspondentes Stnx 2 , Smy 2 , 
2mz 2 &c. de la formule («). 
Cependant les deux expressions diffèrent essentiellement en cela, 
que pour un corps il n’y a que trois moments d’inertie principaux et trois 
axes principaux qui y correspondent, pendant que, pour chaque position 
du plan de l’onde, il y a trois valeurs de fi 2 et trois axes du mouve- 
ment vibratoire y correspondantes. Ces directions des vibrations que 
nous nommerons des axes de polarisation doivent être rectangulai- 
res entre elles, parceque, autrement, les vibrations parallèlement à l’un 
des axes ne pourraient pas avoir lieu sans en produire aussi parallèle- 
ment aux deux autres, ce qui est contraire à l’expérience. D’ailleurs 
on peut le démontrer de la manière suivante: supposons que les 
trois valeurs trouvées de chacune des quantités .Q 2 , A, B,C, a, ß, y, soient 
respectivement 
O - 
“ , 
a\ 
B', 
CA 
/ 
« , 
ß' 
» 
Y » 
.Q 
A", 
B ", 
c\ 
a , 
r, 
'/ 
Y î 
S2 2 , 
//✓ 7 
A'", 
B”', 
C", 
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« , 
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Y > 
