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En cas inverse, on obtient aussi de s", a n \ a ß‘, y 1 de. com- 
me connues, les déplacements parallèlement aux axes 
(50) . . . 
V — 
A' a' + A" a" + A'" a 4 ", 
ÄV + ß"*" + Jï"V", 
C'a' + C"a" + O" s'", 
en conséquence des relations 
(51) . . . . / » — 
A 
B 
C 
«(/ — c 2 ) + ß(bc — n) 4 -y (ne — b) 
i — a 2 — b 2 — c 2 + 2 abc 
u(bc — a) + ß(4 — b 1 ) + y (ab — c) 
/ — a 2 — b 2 — c 2 + 2 abc 
a(ac — b) + ß (ab — c) + y (y — a 2 ) 
1 — a 2 — b 2 — c 2 + % abc 
§ 4. 
La solution trouvée plus haut, de la propagation du mouvement on- 
dulatoire dans les corps cristallins, est cependant trop compliquée pour 
être employée, quand il s’agit de vérifier la théorie par 1 experience. Des 
trois valeurs obtenues pour la vitesse de propagation il y a une, savoir 
celle des vibrations longitudinales, qui reste étrangère au problème dont 
nous nous sommes proposé ici de traiter, mais qui contribue à embrouiller 
les formules. Or, les ondes lumineuses existant dans la nature indépen- 
demment du mouvement ondulatoire longitudinal dont on n’a su jusqu’ à 
présent démontrer la signification ou l’existence^ il faut que, l’analyse de- 
vant toujours être une expression fidèle des phénomènes, les formules 
(18) et (25) se laissent décomposer en un facteur linéaire et un facteur 
quadratique, celui-ci comprenant les vibrations transversales , dont seule- 
ment il s’agit ici. Cette décomposition a aussi pour la formule (25) ou 
