331 
tie FiiEsivel, au moyen de la surface d’élasticité, et qui sert à jeter sur 
cette dernière un nouveau jour. Non moins par cette raison que pour 
faire l’application de la méthode à des cristaux à axes obliques plus claire 
et plus frappante, nous l’appliquerons précédemment à des cristaux à 
axes rectangulaires. Reprenons donc les expressions (28) 
« = (;(5K-ß 2 ) ,m-£2-) - s r-} a + {w o - - (m-n 2 ) <p> e + çp æ - çm-n 2 ) o> /, \ 
ß = {(0.9t-(m-n 2 )y}d + {(Z-tf }[ m-n 2 )-£) 2 }e + {f D.-(2-ß 2 ) W } /, j (28) 
y = {ym-(m-a 2 ).ù}d + {^.n-(2-ß 2 w e + {(g-ß 2 )(^-ß 2 )-^ 2 }/,) 
supposons ensuite que les vibrations transversales se fassent dans un plan 
dont l’équation serait 
a.v + hy + es — o (34) 
Si donc, dans les formules (28), l’on donne à ß 2 de telles valeurs seule- 
ment qui expriment la vitesse de propagation de ces vibrations, on ob- 
tient, en substituant les valeurs de «, ß, y dans l’équat. (34), 
aa + /3b + yc = oou|a+7jb + ?c = o (35) 
pour l’équation de cette plan; si, au contraire, on insère la valeur de ß 2 , 
correspondant au vibrations longitudinales, on obtient 
§ t] Ç 
u a + /3 b + y c = I, — — p — ~ • 
1 ' abc 
Or, comme a, b, c, ou les cosinus des angles que la normale du 
plan, réprésentée par la formule (54) , forme avec les axes des coordonnées, 
ne diffèrent que très-peu de u, v , w, ou les angles que forme la nor- 
male du plan ondulatoire avec ces mêmes axes, l’on pourrait poser par 
approximation 
au +ßv + y w = o, (36) 
étant à la rigeur 
a u + /5 v + y tv — e ; 
(57) 
*) Une faute typographique s’est glissé dans les formules (28) §. 5 ; les lettres 
L, M, N, P, Q, R doivent s’écrire £, , 0, 3fh 
