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o 
,X w I/ 
° z 2 
,x 2 xr z 2 ,x 2 xi 2 z 2 t x 2 xi 2 z 2 Ax 2 y .x* »/ * 
( — 5 ~ 7 — 1 ) ( — T + '—T, "i Tj — 1 ) ( —r + — - + —J — I J 2 2 ( 2 T '2 
m - TT 2 » 2 7t 2 n“ /i" ' v 2 p p m n v [a p 
-i) 
4jc 2 s* jc 2 xf z 2 
% 
2_2 
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3>-,x il z> *7 a ,a ii‘ m 
2 “2 ( 2 + 2 ^ 2“ 1) 2 ( 2 + ^ + “T ~ 1) 
m » ' ti n fi w /r ;m 71 r 
1 6 x 2 y 2 z 2 
•) •> o “ 
mnp 
:o. 
Si, par exemple, dans eette expression l’on pose iv-o, on aura 
f,x 2 i, 2 . ,x 2 if 4uV) (X 2 x, 2 1 
{( 2 + ~J 1 ) ( — a ^ 2 1) 2 2 / It + T ^ ( 0 » 
('m 2 7I 2 ti" p m n J (r 2 jt* 2 1 
qui, en vertu de la première des relations (32), se transforme en 
dont la justesse est évidente d’elle-mème. 
S- 7. 
Nous allons maintenant appliquer la méthode précédente, pour trou- 
ver la vitesse de propagation des ondes transversales, au cas même que 
les axes seraient obliques. A ce propos nous nous souviendrons, d’a- 
bord , que 
X xi z 
^ 9j a~b~1j 
est l’équation d’une ligne droite, tirée par l’origine parallèlement à la 
direction des vibrations, A, H, C étant déterminées par l’équation (27); 
ensuite que la dite droite forme avec les axes des coordonnées des angles 
dont les cosinus sont «, ß , y et déterminés, quant à leur grandeur, par 
(26), d’où l’on a 
Au, — Bß -J— Cy izz i . , 
(87) . . . A 2 -\- B 2 -\-C 2 -\-ZABa-\- ACb-Y^BCc — i. 
Supposons ensuite que l’équation de la normale du plan de 
fonde soit 
