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et qu’on laisse Si 2 comprendre, connue plus haut, la pression 'ra- 2 , de 
sorte que la vitesse de la propagation devient 
t «> 
& ’ — (« ? + te 2 - 2 vwc) + v 2 (u 2 + w 2 - 2 uteft) + îi 2 (u 2 + tr - 2 uw«) } & 2 
+ Å(7jVu 2 +7i7iV+ v'y-w 2 ) — {(î-rt 2 )A / + (l-^ 2 ) A // +(i-C 2 )A /// + 2(C-«^)V 1 I 
-f2(/t-«c)v 2 +2 (rt-tc) v 3 }^ 2 +A{(v 2 m 2 + j uV+|/)W)A , + (7i 2 n 2 +inV+^ 2 tü 2 )A // l 
+ [im tc+it u*+v~w~) A — n~vw v t — *-‘«tü V 2 — ti-mwA 3 } =£ . ' 
Les quantités a', A A r// sont analogues et, pour la grandeur, compara- 
bles à celles que nous avons désigné plus haut par z7 p //„, z/ ;j , avec la 
seule différence que, si les axes seraient rectangulaires, l’on aurait 
. . . ( 68 ) 
. ' A 2 2 - . f r i 7 7 J 7 7 
A — Jjiru , A —A.jU vo, A — z / 3 trwr ; 
2 „ , k 2 
/// 
2 o 
»“/î • 
les quantités y p v 2 , v 3 sont aussi du même ordre, ce qui se voit aisé- 
ment: car de (66) et (66«) on obtient 
^ _a'PF 2 + a , 'F 2 — a '"*/ 2 ^ _a / TF 2 — a'^ + a '"# 2 
Vl 2FTF ’ Vs 2 F TF 
_ _ — a'TF 2 + a 7 / K 2 + a "'U 2 
2C/F ' 
On pourrait donc, en même temps, négliger toutes ces quantités et po- 
ser s-o , dans la certitude d’obtenir ainsi une valeur approximative de 
la vitesse; mais l’équ. (67) se laisse aussi décomposer, de même que la 
formule (40), en deux équations distinctes, rigoureusement remplies, 
savoir: 
fi 2 — { jt * 2 ( v 2 + w 2 — 2 Vive) + F (m 2 + w 2 - 2 uwb) + n~ (u~ + v - 2 uva ) } fi ~ 
1 / 999 , 999 . 9 ° °\ ^ 
+ li (Tl'V'tC + 7l~ti~V~ + V H'W~) O, 
et 
/_{(l_a 2 )A / + (l-ft 2 )A // +(' 1 -c 2 )A ,// + 2 (c-« 6 )v 1 +2(b-ac) r 2 . 
* = < + 2 (a-bc) v 3 } & y 
l + k {A' (Fir + jtru 2 + fjriv 2 ) -f /s" (n 2 n 2 + ?n 2 tr + /u 2 w 2 ) j 
+ A /// (4 ni 2 « 2 + Tr 2 « 2 + v 2 w 2 ) — Vjju 2 vw — VqV 2 ute — V 3 ti“«u}. 
(69) 
