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dont chacune représente un ellipsoïde, rapporté à ses axes conjugués, 
et, si l’on cherche à transformer ces mêmes ellipses en d’autres, rap- 
portés à des axes principaux, l’on aura, pour déterminer les valeurs de 
ces nouveaux axes, tout simplement les trois équations (7o), (77) et (79), 
obtenues de la formule (09). 
Ainsi, on voit que les racines des dites équations, qui représentent 
la vitesse des vibrations transversales, sont parfaitement identiques avec 
deux des racines des équations (74), (70) et (78), ce qui doit aussi 
avoir lieu, vu que toute notre déduction précédente ait eu pour but de 
de détacher de l’équation générale (18) le facteur contenant la valeur 
du mouvement ondulatoire longitudinal, retenant toutefois les valeurs des 
deux autres racines de la même équation inaltérées. 
S. 9. 
Aous avons cherché, dans le précédent, à contrôler la justesse de 
la procédure par laquelle nous sommes parvenu à la formule (09), en 
la comparant avec la formule générale (18); nous allons maintenant sou- 
mettre cette même formule à une nouvelle épreuve, en 1 appliquant aux 
cas spéciaux, donnés par l’expérience. Reprenons, à ce propos, l’équation 
{ ti 2 ( m 2 4 - u 2 — 2 uva) + n~[v~-\-w 2 — 2 vice +v 1 (tc + iv î — 2 uicb^i 2 
O O O . 9 0 0, 9 0 9\ 
n~v~ir +n~fi~ir + v'(x~w~)Z — o ; 
transforrnous-la en des coordonnées rectangulaires et nommons 
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