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(85) 
I 
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v 2 {cos tt 2 COS «3 + eoSy 2 COSy 3 -fc (cOS « 2 COSy 3 +- COS <x 3 COSy 2 )} -1- u 2 {cOS| 5 2 cos /? 3 
+ COSy 2 COSy 3 -c(cOS /? 2 COS^3 + COS ß 3 COS J^)} + n 2 {cos «2 COS «3 + cos ß 2 COS ß 3 
a (cos «2 COS ß 3 + COS a 3 COS |S 2 )} ~ 0 , 
{ rWcOStt, COS a 2 + [A 2 n 2 COS/? 1 COS /? 2 + juVcOS}' 1 COSJ' 2 :ZZO , 
E 2 tt 2 COS a, COS «3 + jU 2 7 T 2 COS ß x COS ß 3 + fX 2 V 2 COS y i COS y 3 — 0, 
V 2 n 2 COS «2 COS a 3 + fx 2 n 2 COS ß 2 COS ß 3 + jiV COS y 2 COS y 3 ~ Z O , 
ainsi que les équations (85). 
Si l’on pose dans la formule (84) u x , v x et tu, successivement égale 
à zero et que l’on nomme les valeurs de £? 2 , obtenues pour ces trois 
cas respectivement 
A, B\ B, C, C, A', 
la même formule peut s’écrire 
.Q 4 -{u, 2 (A+B') + u, 2 (B+C) + tu, 2 (C+A')}& + u x 2 AB' + v 2 BC + w*A'C= o. 
Pour qu’, en même temps, elle soit identique avec la formule de la vi- 
tesse de propagation donnée par Fresnel, il faut que, si l’un des angles, 
dont les cosinus sont m, v , iv , est posé égal à 90°, l’une des valeurs de 
fi 1 soit constante: pour cela il faut que 
A=A\ B=B et C,--C'. 
En conséquence de la nature compliquée des équations à conditions 
(85) et (86) nous n’avons pas réussi jusqu’ ici à exécuter les réductions 
qui soient nécessaires pour prouver cette coincidence. Si, contre toute 
probabilité, une telle réduction serait impossible, cela serait une preuve 
qu’un milieu cristallisé aux axes obliques n’a nuis plans principaux de 
polarisation ainsi entendus, comme ils se trouvent dans des cristaux ap- 
partenant aux systèmes d’axes rectangulaires. Comme il nous manque 
absolument, jusqu’ à présent, des recherches plus approfondies, sur la 
propagation de la lumière dans des cristaux triclinoïdriques , nous sommes 
