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ment de détermination, savoir la situation differente des axes principaux 
d’élasticité pour les differentes espèces de mouvement moléculaire. D’ail- 
leurs, il n’ y a que l’expérience qui puisse nous apprendre, si les axes 
conjugués sont les mêmes pour tous ces cas ou bien s’ils ont une autre 
situation pour l’éther que pour la matière pondérable du corps. Des 
cristaux appartenant au système monoclinoïdrique il n’ y a presque pour- 
tant que le gypse, pour lequel les différentes sortes de mouvement mo- 
léculaire] soient connues de plus près; et celles-ci donnant lieu, même 
isolées, à des rapprochements intéressants, nous en donnerons un tableau. 
Soit donc, dans la ligure suivante, 
le papier le plan symmétrique du cristal, qui coincide avec le clivage 
facile, et les lignes XX' et TT' rep résentant les intersections du dit plan 
avec les deux plans, qui forment ce qu’on nomme le clivage sec et le 
clivage fibreux du cristal, lesquels deux plans forment ensemble, selon 
M. N EUMAN, un angle de 66° I4\ Soit de plus la ligne XX' représen- 
tant la surface oblique terminante, ou la base : donc, X , Y forme le sy- 
stème d’axes conjugués que, dans le tableau précédent, nous avons dit 
valoir pour l’éther, X , , Y t les axes mobiles de polarisation pour la lumi- 
ère, et enfin e, è les axes principaux thermiques où acoustiques. On 
