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a donc le tableau suivant des differents systèmes d’axes, correspondant 
aux différentes éspeces de phénomènes moléculaires*), savoir: 
angle avec TT 
l’axe minimum d’élasticité optique a 17° C 14° 
— — — de dilation pour la chaleur 12° — 16° 
— maximum de dureté, environ 14° 
— — — de conductibilité thermique 50° 
— — — d’élasticité acoustique S3 0 
— — — d’attraction diamagnetique 30° — 60° 
Ainsi l’on trouve que les différents axes se rangent d’une manière na- 
turelle dans deux classes principales correspondant l’une avec l’autre, en 
ce qui regarde la direction. Ou pourrait d’autant moins attendre une corre- 
spondence plus intime qu’ aucune des deux classes n’a pour soi une 
situation fixe et invariable, de sorte que, par exemple, les axes optiques 
changent leur situation pour les couleurs, les températures &c. différentes. 
Il nous paraît presqu’entièrement impossible de rapprocher ces 
deux classes, l’une à l’autre, par un système commun d’axes conjugués. 
II est vrai, que M. Senarmont suppose, dans son intéressant mémoire sur 
la conductibilité des corps cristallisés pour la chaleur, ”qu’il suffirait de 
rendre assez considérables les différences qui existent déjà entre les 
couleurs extrêmes du spectre pour amener les axes d’élasticité optiques 
correspondant à quelques-unes d’entre elles à coïncider avec les axes 
principaux de conductibilité;” mais cette supposition ne paraît pas se 
confirmer par l’expérience. On peut certainement s’expliquer comment, 
par exemple, le spath calcaire, négatif par rapport optique, peut devenir 
positif par rapport thermique, mais on ne s’explique pas, comment le 
*) Pour de plus complets détails nous renvoyons le lecteur à une Note sur les 
figures acoustiques et cet. du gypse que nous publierons le plus tôt possible. 
