Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 89 
wo a 0 , e 0 und cp 0 wieder unveränderliche Elemente bedeuten. Ver- 
gleichen wir diesen Ausdruck mit (39) (I) , so ergiebt sich 
= 2 -r — Tf — 1 ~ 3e 0 -£- 
K h 0 h o 
r= 2 ^ i, & = 2 A 
Y 0 7 1 COS( Po 
woraus durch die im Art. 25(1) gegebenen Ausdrücke für f und ?] 
{e cos ( X -n 0 ) - e 0 } 
0 0 
T = -^cr.-r \ e cos {x—”o) ~ e o) 
cos*<p 0 h„ 
v= 
COS (p 0 
folgt, wo ich wie früher d' h 
lesm(x-n 0 ) 
für —1, und <5y für — I geschrie- 
w "0 
ben habe. Statt der im vor. Art. mit P und Q bezeichneten Elemente 
können wir ohne Weiteres die im Art. 9(1) mit p und q bezeichneten 
nehmen , und haben also 
p = sini sin (o — 0 O ) 
q = sin i cos (o — 0 O ) — sin i 0 
Dieses sind die strengen Ausdrücke für die fünf in der hier entwickel- 
ten Methode vorkommenden Elemente, in welchen 
h = -^ = 
cos ip Y a. cos <p 
ist, wenn k die Gaussische Conslante bedeutet. Dies Element h ist also 
der .Quadratwurzel aus dem Parameter der Bahn des gestörten Plane- 
rn umgekehrt proportional. Wenn man blos die Glieder beibehält, 
die von der ersten Potenz der störenden Kräfte abhängen , so werden 
diese Relationen einfacher. Indem man das Zeichen d blos auf diese 
erste Potenz bezieht, wird 
a b_ — i A — Se — 
d h ° h„ 2 ' % cos V« 
e cos (x — ^o) — e 0 = de 
es\n( x —7T 0 ) = e 0 d X 
und man bekommt daher 
«0 
2 Je 
S = — 
r = 
wvo 'y 0 
in _ %e * S X 
* cos (f 0 
p = sin i Q d'(i 
q = cos i 0 d'i 
