Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 93 
sehr lang , und folglich der Divisor sehr klein ist, so ist dieser Theil 
der Ungleichheit der erheblichste. Man kann zwar durch das Verfahren 
dessen Grundformeln ich in der Abhandlung (I) abgeleitet habe, und 
welches ich weiter unten ausführlich entwickeln werde, in jedem Falle 
den von den Quadraten der störenden Kräfte abhängigen Theil aller 
Ungleichheiten berechnen, allein wenn der Divisor sehr klein ist, so 
kann namentlich für die Glieder, die das Quadrat desselben bekommen, 
die Rechnung umständlich werden, weil man in diesem Falle sich ge- 
nöthigt sehen wird viele Glieder hinzuzuziehen, und die betreffenden 
Glieder erster Ordnung in Bezug auf die Massen mit mehr als zu 
den übrigen Zwecken erforderlicher Genauigkeit zu berechnen. Ich 
werde indess hier zeigen, dass das Element 3 in dem Falle , wo 
der störende Planet ein oberer ist, in seinen grösseren Tbeilen an 
sich integrabel ist, und diese also im Endresultat in der That nur 
den kleinen Divisor in der ersten Potenz erhalten , während die Theile 
die sich nicht integriren lassen zu den kleineren gehören. Da der Jupi- 
ter, welcher auf die kleinen Planeten die grösste störende Kraft aus- 
übt, in Bezug auf diese ein oberer ist, so kann diese Formel, wenn 
in der Theorie der kleinen Planeten sehr kleine Divisoren Vorkommen 
sollten , die grossen Ungleichheiten angehören , gute Dienste leisten. 
Bei der Berechnung der Störungen der Egeria habe ich diesen Aus- 
druck nicht angewandt, weil der kleinste Divisor, der dort in den 
Jupiterstörungen vorkommt, nicht kleiner ist als dass sich das davon 
abhängige Glied immernoch durch die allgemeinen, weiter unten zu 
entwickelnden Ausdrücke ohne Unbequemlichkeit berechnen lässt, bei 
der Berechnung der Mondstörungen hat mir aber dieser Ausdruck sehr 
gute Dienste geleistet. 
8 . 
Erheben wir von den Gleichungen 
v — 2d'A _ Ö h je cos (x— n 0 ) — e 0 \ 
~ — h 0 h cosV» ft o‘ V 
r 
— je cos (x — 7r 0 ) — e 0 \ 
cos ‘<f a h 0 < ' w ’ 
2 
COS tf 0 COS *q 0 h 0 
r e Sin (#— tt 0 ) 
des Art. 3 die beiden letzten ins Quadrat und addiren , so ergiebt sich 
eine Gleichung, die sich leicht wie folgt stellen lässt, 
