Methode zur Berechnung der absolut. Störungen der kl. Planeten. 97 
9. 
Aus Art. 34 (I) folgt leicht dass 
(Sf) cosJ + (jff) = sin</ (S0 rcos (f+n) 
oder da f + 17= (v—0 o ) ■+■ (/7— tt 0 -\-0 0 ) ist 
(S) C0St/+ (S) = cos(/7-.t 0 + 0 Q ) sin J(~)r cos'v- 0 0 ) 
— sin (//— 7T 0 -hü 0 ) sin j(~)r sin (v—6 0 ) 
= cos(//-^-0 o )^^-sin(/7-^ o + öo) ^^L 
h cos idt 
zufolge der Gleichungen (22) (1). Uebergehen wir aber in dem Aus- 
druck von dJ des Art. (33) (I) die kleinen von dp und dq abhängigen Glie- 
der, die hier nie merklichen Einfluss haben können, und erwägen dass 
/m _ (<ur \ . (djr\ (dir \ 
\dll) — \ du J > [d//'J — [du' ) 
so wird die vorstehende Gleichung 
(dil\ \ f sin J dJ 
WO* -(*r) cosJ + -irT t 
und da d-^ = (j^ dt ist, so bekommen wir hieraus 
/(“)■#=- -T- 
Vermittelst dieser Gleichung giebt nun die partielle Integration 
f‘idil\ , , cos J du /*cos J dV 
JW) dv = ~ nr Tir +J — ~dT 
und da d~v von der Ordnung e' ist , so ist hier das grösste Glied vom 
Integralzeichen befreit. 
Um im Endresultat dieser Integration die wesentliche Eigenschaft 
der unter dem Integralzeichen stehen gebliebenen Glieder hervor zu 
heben , will ich bei der Substitution der eben entwickelten Ausdrücke 
in den Ausdruck für 2 noch die folgenden Gleichungen anwenden, 
1 = K - fi = v . dV = — 2»'V -r, sin ('dt 2 , 
0 0 1 
d log r = rie y~^dt, dv'—n'^coscp'dt 
und wir bekommen daher schliesslich 
= —SaJl— 3« cos <f () cos q! (Aj ; cos «/— -h )V-|( T 2 cos 2 q>„-h &*) 
+ 3 n e\uj]ur' (*£) £££. - 2n cos cos ,/ (-p)*sin f j dt 
Abhaudl. d. K. S. Ges. d. Wiss. VII. 7 
